Es bien sabido que un acelerómetro (o cualquier otro objeto) en una órbita gravitacional registrará una aceleración casi nula. De acuerdo con esta respuesta , esto se debe a que el objeto, en cierto sentido, no está acelerando con respecto al espacio-tiempo local, sino que sigue su geodésica.
Sin embargo, suponga que en lugar de un acelerómetro que orbita un cuerpo masivo, tenemos un acelerómetro con carga uniforme (digamos negativamente) en el espacio que orbita un objeto con carga positiva, pero relativamente pequeño. Suponiendo que los efectos radiativos y gravitatorios sean insignificantes en este caso, las dos situaciones son matemáticamente equivalentes desde una perspectiva newtoniana, por lo que el acelerómetro debería registrar cero. Sin embargo, dado que la curvatura del espacio-tiempo local es insignificante, la aceleración de cuatro (como se define en la respuesta vinculada) debe depender casi por completo de la término, por lo que la aceleración de cuatro debe desviarse significativamente de cero.
¿Dónde me he equivocado? es que:
De hecho, existe una fuerza neta sobre el cuerpo debido a la atracción/repulsión electrostática. Por lo tanto, hay cuatro aceleraciones distintas de cero, y el cuerpo tendrá una órbita diferente de las definidas por las geodésicas del espacio-tiempo para la métrica que describe la vecindad del cuerpo masivo. Desde el punto de vista de un observador estacionario con respecto a la superficie del cuerpo masivo, el período orbital del cuerpo será más largo (órbita más lenta) que el de un cuerpo en caída libre en una órbita de altitud equivalente, si la fuerza electrostática es repulsiva, de lo contrario será un período más corto si la fuerza es atractiva. El acelerómetro, siempre que sus partes estén descargadas y, por lo tanto, no interferidas por la fuerza electrostática , registrará una aceleración distinta de cero.
Sin embargo, si las partes están cargadas, entonces la lectura dependerá de la distribución de carga si estamos hablando de un acelerómetro mecánico de masa sobre resorte. Si la carga es perfectamente uniforme y de la misma densidad que la de la nave espacial que la transporta, será cero. Sin embargo, entonces no funciona como un verdadero acelerómetro; habría que tener en cuenta la fuerza electrostática sobre él para obtener una lectura de cuatro aceleraciones. En principio, dibujaría un diagrama de cuerpo libre del émbolo del acelerómetro y determinaría si la fuerza electrostática sobre él es suficiente, a través de la segunda ley de Newton, para dar cuenta de las cuatro aceleraciones del émbolo dadas las cuatro aceleraciones de la nave espacial calculadas a partir de su total. cobrar. Si es así, el resorte necesitaría impartir fuerza cero y por lo tanto el acelerómetro marcaría cero;
Sin embargo, si el acelerómetro fuera un sistema basado en láser que infiriera la aceleración a través de la desviación de las trayectorias de la luz, entonces la carga no interferiría con su funcionamiento. Registraría una lectura precisa de las cuatro aceleraciones verdaderas del cuerpo.
Un comentario del OP, que resume mucho de lo que estoy tratando de decir en una frase muy elegante:
Solo una pequeña idea que obtuve de su respuesta: si el acelerómetro usa algún tipo de sistema físico (por ejemplo, masa y resorte) para medir la aceleración, una vez que se carga, ya no es un acelerómetro. Otras influencias además de su aceleración ahora afectan la lectura del acelerómetro.
No puedo agregar nada a esto: este es un párrafo bellamente escrito.
El usuario ChrisWhite agrega
Con respecto a su segunda y tercera oración, creo que el OP estaba preguntando acerca de un cuerpo primario sin masa pero cargado que afecta un acelerómetro de prueba. Es decir, existe el caso A (primario masivo y acelerómetro sostenido en órbita por la gravedad) y el caso B (primario cargado, sin masa y acelerómetro sostenido en órbita por Coulomb). Solo porque el camino en A y B se ve igual, es solo una geodésica de espacio-tiempo en el caso A.
Me perdí la parte de que el objeto orbitado es pequeño. Tiene toda la razón: la ruta en ambos casos sería exactamente la misma, pero las dos métricas de espacio-tiempo son diferentes, por lo que la ruta es solo una geodésica en A. Parece que el OP ha obtenido información útil a pesar de mi torpeza, así que Creo que dejaré esta respuesta y su rastro de comentarios y correcciones conservados tal como parece útil leer todo. Los principios generales involucrados en responder a esta pregunta siguen siendo los mismos, es solo que el escenario declarado por el OP es más limpio de lo que abordé originalmente.
El acelerómetro cargado registrará una aceleración que no desaparece. La razón por la que la configuración que propone (interacción a través de la carga eléctrica) da un resultado físicamente distinto de la configuración en la respuesta que vinculó (interacción a través de la gravedad), aunque pueden describirse mediante la misma fuerza matemática, es porque el Principio de equivalencia aplica para el segundo pero no para el primero.
El principio de equivalencia requiere que la inercia (la masa en la segunda ley de Newton) y masas gravitatorias (la masa en la ley de Gravitación Universal) son iguales entre sí. Entonces todos los cuerpos en caída libre tendrán la misma aceleración, a saber
Por otro lado, no sucede lo mismo para una partícula cargada que "cae libremente" bajo la acción de un campo eléctrico. (despreciemos la gravedad). La aceleración del cuerpo depende de su carga eléctrica. así como en su masa inercial,
Selene Routley