Transponer el mapa ¿Positivo, pero no completamente positivo?

Estoy leyendo Introducción a la computación cuántica de Kaye, Laflamme y Mosca. Aquí hay una pregunta con la que estoy luchando:

Ejercicio 3.5.6: Demostrar que el mapa transpuesto, que mapea ρ ρ T es positivo 1 , pero no completamente positivo 2 .

Ahora, la positividad se define en términos del producto interno, es decir ρ es positivo si y si v H , v , ρ v 0 , pero "transponer" se define en términos de una operación en matrices. Entonces pude obtener esto bajo el supuesto de que ρ T = ρ , pero no bajo el supuesto más débil de que ρ es simplemente positivo. ¿Es esto cierto incluso si no asumo ρ T = ρ ?

En cuanto a mostrar que el mapa de transposición no es completamente positivo, francamente no sé lo que estoy haciendo y pido toda la ayuda que puedan brindarme. Mi intento se da a continuación, aunque no vale la pena leerlo:

Dejar ρ γ Sea un mapa positivo, de modo que tu v H A H B

tu v , ρ tu γ v := tu , ρ tu v , γ v 0.
Entonces el mapa transpuesto tensorado con la identidad toma ρ γ a ρ T γ , y tenemos (de nuevo suponiendo ρ T = ρ )
tu v , ρ tu γ v := tu , ρ T tu v , γ v = tu , ρ tu ¯ v , γ v = tu , ρ tu ¯ tu , ρ tu tu , ρ tu v , γ v .
Entonces tu , ρ tu ¯ tu , ρ tu debe ser 0 . . .(en este punto estoy perplejo.)

1 "Positivo" en este contexto significa "asigna operadores positivos a operadores positivos".

2 Definen completamente positivo de la siguiente manera: un mapa es completamente positivo si y solo si es positivo y, además, cuando se tensa con la operación de identidad, aún mapean operadores positivos a operadores positivos.

El mapa de transposición de 2 × 2 Las matrices se discuten en esta página de Wikipedia .

Respuestas (1)

Dado que es una pregunta de tarea, no le daré las respuestas completas, sino sugerencias para su resolución.

1.Positividad

No tiene que asumir la hermiticidad de ρ . Para mostrarlo, solo necesitas mirar ψ | ρ | ψ T y observe que el conjunto de todos | ψ es igual al conjunto de todos | ψ .

2.Positividad no completa

Restringiéndose al vector de la forma tu v , esencialmente te restringes a estados separables. Al tratarse de un libro sobre información cuántica, observar los estados entrelazados puede ayudar.

El estado de interés de Hilbert es H A H B (con un 'oplus' en el medio no 'otimes') y contiene vectores de la forma α tu v + β tu v que no se puede descomponer en forma de producto.

Una forma de probar la positividad no completa es exhibir un contraejemplo. Tomar por ρ la matriz de densidad de cualquiera de los estados de Bell, y aplique la transposición en una partícula y la identidad en la otra, y compruebe si el operador resultante sigue siendo positivo.