S-dualidad de la teoría de Einstein-Maxwell-Dilaton

Considere la teoría con la acción

S = d D X gramo ( R 1 2 m ϕ m ϕ 1 2 k ! mi a ϕ F [ k ] 2 )

dónde ϕ es dilatación y F [ k ] es electromagnético k -forma.

S-dualidad es la simetría de esta acción.

gramo m v gramo m v   ,     F mi a ϕ F   ,     ϕ ϕ

No puedo entender por qué tenemos que usar esta transformación para obtener, por ejemplo, una solución magnética si ya se conoce una eléctrica. ¿Por qué no podemos usar sólo F F   ,     ϕ ϕ ¿transformación?

Además, las ecuaciones de movimiento para la solución magnética son

m ( gramo mi a ϕ F m α 2 . . . α k ) = 0
Y se afirma que la solución magnética de esta ecuación (para la métrica diagonal radialmente simétrica) es

F [ k ] = PAG R D 2 d θ 1 . . . d θ k

Pero no puedo entender por qué no depende de dilaton vía mi a ϕ como lo hace la solución eléctrica.

¿Cuál es su definición de solución "magnética" y "eléctrica" ​​aquí? Si su definición de "solución magnética" es simplemente resolver esa ecuación de movimiento allí, ¿cuál es su pregunta en "No puedo entender por qué no depende del dilatón"? O lo tuyo allí resuelve la ecuación o no.
Bueno, según tengo entendido, la solución magnética es la solución de la ecuación de movimiento. Aquí debemos tomar la ecuación dual. No entiendo por qué "dual" aquí significa no solo la estrella de Hodge, sino también la multiplicación con mi a ϕ .

Respuestas (1)

Por el momento no tengo tiempo para incluir más detalles, pero tal vez lo siguiente ya ayude:

La dualización de Hodge en la acción es, de hecho, un asunto sutil. Tenga en cuenta que no puede simplemente enchufar F = GRAMO (dónde GRAMO es ahora mi tensor de intensidad de campo dual). En cambio, debe imponer una restricción en la acción para asegurarse de que la identidad de Bianchi de F , a saber d F = 0 , se mantiene cierto. Entonces, uno debe agregar a mano un término multiplicador de Lagrange como x d F , dónde x es un ( D k 1 ) -forma y resultará que x es el campo dual gauge de modo que GRAMO d x . En este procedimiento se puede mostrar que los acoplamientos se invierten, por lo que los acoplamientos fuertes pasan a acoplamientos débiles y viceversa. Por eso se llama S-dualidad. Lo que deberías encontrar después de la dualización sería mi a ϕ GRAMO GRAMO y puede deshacer el signo menos por ϕ ϕ .

La última ecuación se sigue de la identidad de Bianchi d F = 0 junto con la simetría rotacional del espacio. Por lo tanto, no se produce ningún prefactor dilatónico.

psm