¿Qué sucede con la anomalía U(1)BU(1)2YU(1)BU(1)Y2U(1)_B U(1)_Y^2 en el modelo estándar?

número bariónico$U(1)_B$es anómalo en el modelo estándar, como se puede ver al calcular un$U(1)_B SU(2)_L^2$diagrama triangular Esto implica que

$$\partial_\mu J^{\mu B} \sim W_{\mu\nu} \tilde{W}^{\mu\nu}$$ dónde $W_{\mu\nu}$es el $SU(2)_L$intensidad de campo, que permite la no conservación del número bariónico mediante configuraciones de campo topológicamente no triviales.

Según el libro de texto QFT de Schwartz, todas las demás contribuciones a la$U(1)_B$la anomalía se desvanece, pero no puedo ver por qué es eso. En el caso de$U(1)_B U(1)_Y^2$, deberíamos tener una contribución proporcional a

$$\sum_{\text{LH quarks}} Y_i^2 - \sum_{\text{RH quarks}} Y_i^2 \propto 2 \left( \frac16 \right)^2 - \left(\frac23 \right)^2 - \left(-\frac13\right)^2 \neq 0.$$ ¿Qué estoy haciendo mal en este cálculo?