Hay muchas preguntas en este sitio sobre las ondas gravitacionales y la dilatación del tiempo, y algunas de las respuestas son contradictorias.
He leido esta pregunta:
¿Las ondas gravitacionales causan la dilatación del tiempo?
donde Tom Andersen dice:
En otras palabras, si hubiera un haz de ondas de gravedad, y una persona estuviera en las olas y la otra no, la persona que experimentó las olas tendría una pequeña diferencia en su reloj en comparación con la persona que no estaba en la ola. zona.
¿Puede una onda gravitacional producir una dilatación del tiempo oscilante?
donde peterh - Reincorporar a Monica dice:
Como puede ver, cambia solo las coordenadas del espacio. Y solo las transversales. Si hay un cambio también en la coordenada del tiempo, ya no es una onda gravitatoria. Entonces, la respuesta corta en el sentido literal es un claro no.
¿Las ondas gravitacionales afectan la tasa de flujo del tiempo?
donde G. Smith dice:
Estoy razonablemente seguro de que hacen que el tiempo se ralentice y se acelere de forma oscilatoria para los observadores cercanos.
Entonces, por el bien del argumento, digamos que hay un GW no plano y hay dos relojes de fotones, uno de ellos está en el camino del GW, el otro no se ve afectado por el GW. A medida que el GW pasa a través de uno de los relojes, los espejos se acercarán y alejarán de forma oscilatoria, debido al efecto de GW de estirar y apretar el propio espacio-tiempo. Por lo tanto, el reloj que se ve afectado por el GW parecerá (en comparación con el otro reloj) funcionar relativamente más lento y más rápido.
Pregunta:
Al menos la expansión de primer orden para la métrica covariante
con el tensor de Minkowski
y la perturbación
que dan la métrica contravariante
no muestra ninguna dilatación del tiempo, ya que el y los componentes son .
Usando un resultado clásico de R. Isaacson (1968) , sabemos que las ondas gravitacionales son transversales y siguen geodésicas nulas. Al juntar estas dos declaraciones, los GW no tienen efectos de dilatación del tiempo.
Un interferómetro como LIGO realmente está midiendo la distancia adecuada cambiante entre dos masas de prueba cuando pasa un GW. Una forma de pensar en esa medida de distancia es medir el tiempo de viaje adecuado de algo con velocidad conocida. Puedes hacer una medida práctica del intervalo de tiempo entre la emisión y la redetección de un fotón que viajó de una masa a otra y viceversa. Los cambios en ese intervalo de tiempo corresponden a cambios en la distancia adecuada recorrida. Un reloj atómico fijo en una sola ubicación no funcionaría más rápido o más lento en presencia de GW.
Si está muy cerca de una fuente de GW, existe cierta ambigüedad.
El resultado de Isaacson se derivó en el "límite de alta frecuencia", por lo que es válido para GW de amplitud arbitraria siempre que la longitud de onda de la GW sea pequeña en comparación con el radio de curvatura del espacio de fondo. Este es un límite apropiado para cualquier GW en el espacio de Minkowski ( ) y muchos otros escenarios también.
Estos dos hechos son consecuencias de la fijación del calibre y conducen a la construcción métrica cartesiana típica para un GW que se propaga en el dirección:
donde la amplitud del tensor es una función de los dos estados de polarización predichos por GR , es la frecuencia de la onda, y es el número de onda. Para satisfacer las ecuaciones de campo de Einstein . Esa es la declaración geodésica nula. Por ejemplo en el espacio de Minkowski .
En coordenadas cartesianas el vector de onda puntos en el y direcciones. Para satisfacer la condición transversal, el GW debe tener amplitud cero en su y componentes
Si la métrica total es . Podemos calcular el tiempo propio entre dos eventos A y B:
Desde el intervalo es similar al tiempo, podemos impulsar a un marco de referencia donde y están colocados y calculan allá. Ahora
El tiempo adecuado medido entre dos eventos no es alterado por un GW.
Algunas extensiones de GR predicen estados de polarización adicionales más allá de los dos transversales en GR. Algunos de estos otros estados de polarización son longitudinales y provocarían la dilatación del tiempo. La adición de polarizaciones no GR cambia la tasa de pérdida de energía a GW en sistemas binarios, por lo que existen estrictas restricciones experimentales en estas teorías de las mediciones de púlsares binarios y de las detecciones directas de GW de LIGO.
Todo lo anterior se trata de "radiación de campo lejano", donde los GW están lejos de su fuente. La radiación transversal decae en amplitud como . Si está cerca de una fuente de GW, hay términos no lineales de tipo longitudinal adicionales que se descomponen como .
En los cálculos sobre la generación de GW, generalmente combinamos soluciones de campo cercano sobre el movimiento de la fuente con soluciones de campo lejano sobre la radiación. Estos modos longitudinales de campo cercano no importan en el campo lejano ya que decaen mucho más rápido, por lo que normalmente se ignoran.
Pero técnicamente hay un pequeño efecto de dilatación del tiempo distinto de cero. Para fuentes astrofísicas como las detectadas por LIGO, esta vez la dilatación está muy suprimida en comparación con el ya diminuto estiramiento espacial. Personalmente, pienso en los modos longitudinales de campo cercano como "potencial gravitatorio variable en el tiempo", no como "radiación gravitacional".
Para ser técnico, los modos longitudinales de campo cercano son regiones del espacio-tiempo Petrov Tipo III, mientras que la radiación transversal es Petrov Tipo N.
Estoy de acuerdo con G. Smith. Una onda gravitacional que pasa provoca distorsiones del espacio-tiempo, lo que significa distorsiones del espacio y el tiempo. Esta distorsión se puede imaginar como un pozo de potencial gravitatorio que inevitablemente implica la dilatación del tiempo. - Recuerda el retardo de tiempo de Shapiro. La única diferencia con respecto a la curvatura es que aquí tenemos la curvatura de Ricci mientras que las ondas gravitacionales se deben a la curvatura de Weyl.
alfredo centauro
Árpád Szendrei
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usuario257090
Árpád Szendrei
Yukterez
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Jlivingstonsg
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