¿La masa relativista exhibe efectos gravitatorios?

Actualización del Día de la Marmota, 2014

La forma simple y tonta de formular mi pregunta principal es esta: si algo como un comienzo de neutrones pasa volando a una velocidad muy cercana a la de la luz, digamos lo suficientemente rápido como para duplicar su masa-energía total, ¿"sientes" la energía? lleva la misma gravedad cuando pasa?

Estoy casi 99% seguro de que la respuesta es sí, pero agradecería alguna confirmación de eso. Me sorprendió (y agradecí) la complejidad de los primeros dos intentos de respuestas, pero debo confesar que pensé que era un problema más simple que eso.

Por un lado, la equivalencia de marco no debería ser un problema, ya que en términos de efectos gravitacionales no importa si fuiste tú o la estrella que duplicó su masa. Y dado que la masa utilizada para acelerar la estrella no puede simplemente desaparecer, su atracción gravitatoria tiene que ir a alguna parte , así que ¿por qué no en la estrella misma?

Ahora deduzco que un argumento tan simple se vuelve muy, muy complicado cuando se expresa en forma de tensor. Ah... ups, pero de nuevo, gracias. Y creo que eso es lo que respondió John Rennie...


Dependiendo de que la masa relativista realmente tenga efectos gravitatorios, creo que ahora puedo responder mi segunda pregunta yo mismo.

Imagine un grupo autónomo de masas dentro de una región compacta del espacio, todos inicialmente inmóviles entre sí. A grandes distancias, el comportamiento gravitatorio del cúmulo se aproximará asintóticamente al de una gran masa gravitatoria única, igual en magnitud a una simple suma de las masas individuales del cúmulo.

A continuación, haga que el grupo se vuelva loco, por sí mismo y sin ningún estímulo externo. Grandes partes de él se aniquilan en energía pura, que a su vez impulsa otras partes hacia el exterior a velocidades relativistas. (Si eso suena un poco escandaloso, busque chorros de agujeros negros en algún momento). Dado que no hay influencias externas, las partes salientes deben tener momentos que suman cero, siendo el caso más simple dos objetos de igual masa moviéndose en direcciones opuestas en el mismas velocidades.

Ahora, desde una distancia lo suficientemente grande, el cúmulo seguirá pareciendo asintóticamente cercano a una sola masa que sigue siendo igual a la suma de las masas originales del cúmulo. Para ese observador distante, la conversión de enormes porciones del cúmulo en momento puro no hace ninguna diferencia: el cúmulo aún tiene exactamente la misma masa-energía, con la única diferencia de que se está volviendo más difícil de aproximar como un punto.

Entonces, por supuesto, los pocos fragmentos del cúmulo original que nunca fueron acelerados durante la explosión parecerán un poco únicos para el observador distante. En particular, parecerán tener las masas más bajas, ya que no adquirieron nada de la energía de masa convertida durante la explosión. Nada profundo, eso... pero sigue siendo interesante, especialmente cuando amplías el argumento para incluir ensamblajes cada vez más grandes de masa-energía.

Los agujeros negros en el centro de la mayoría (¿todas?) de las galaxias serían ejemplos de marcos mínimos de gravedad de masa, y sus jets duales, ejemplos de entidades con exceso de gravitación.


Ah, y otro punto: ¿las estrellas o la masa (¿grandes chorros?) que se mueven a una velocidad relativista exhibirán niveles más altos de lentes gravitacionales? supondria que si...

Mi versión original más específica e inadvertidamente parecida a una tarea del experimento mental anterior se encuentra a continuación.


Comience con cinco objetos grandes { metro a , metro b , metro C , metro d , metro mi } de igual masa metro . Extrañamente, metro b está hecho de antimateria.

metro a permanece sin cambios en el centro de masa del grupo.

metro b y metro C se aniquilan mutuamente. Su energía se utiliza para lanzar metro d y metro mi a lo largo de ± X caminos. La energía imparte a cada uno una velocidad medida desde metro a de ( 3 4 ) C , que a su vez da metro d y metro mi cada uno una masa relativista de 2 metro , de nuevo medido desde metro a . Las masas aniquiladas de metro b y metro C en efecto, han sido "agregados" en forma de impulso al resto de las masas de metro d y metro mi .

  1. En términos de gravedad , ¿en qué parte del sistema resultante de tres cuerpos las masas de metro b y metro C ¿residir?

  2. Si respondiste " metro d y metro mi ", ¿Qué pasó con la invariancia del marco?


notas

Una pregunta relacionada (pero definitivamente diferente) es:

¿El aumento de la masa (relativista), mientras vuela cerca de la velocidad de la luz, tiene algún impacto en los astronautas?

No pude encontrar ninguna coincidencia exacta, pero también reconozco alegremente que mis habilidades de búsqueda de preguntas no son tan buenas como las de algunos en este grupo.

Esto parece un problema de tarea. Vuelva a redactar el problema para hacer una pregunta conceptual en lugar de una respuesta al problema de HW. Si es necesario, muéstrenos qué trabajo ha realizado para resolver este problema y dónde está atascado.
Se lee como un problema de tarea. Terry, ¿tal vez podrías editarlo para resaltar el problema conceptual subyacente al que intentas llegar?
¡Es una delicia! Ni siquiera se me pasó por la cabeza que esta podría interpretarse como una pregunta de tarea, pero supongo que me volví un poco específico en todos los términos. Editaré la pregunta para ver si puedo aclarar mi intención.

Respuestas (1)

Estoy adivinando la pregunta conceptual subyacente, así que ignóralo si no he dado en el blanco.

En GR no usamos la masa sino la densidad de energía, aunque en la mayoría de los casos los dos están simplemente relacionados por la famosa ecuación de Einstein. mi = metro C 2 . Más precisamente, la métrica es una función de un objeto llamado tensor de tensión-energía , T .

Escribimos este tensor como una matriz de 4x4 y, como suele escribirse, el elemento superior izquierdo de este tensor, T 00 , es la densidad de energía. Para un objeto estacionario T 00 por lo tanto, está relacionado con la masa en reposo y las otras entradas serán cero, agradable y simple. Para un objeto en movimiento T 00 incluye la energía del movimiento, y ahora las otras entradas en la matriz son distintas de cero.

El tensor esfuerzo-energía es un invariante, es decir, es el mismo para todos los observadores. Sin embargo, su representación, es decir, los valores individuales de las entradas en la matriz, dependen de las coordenadas que esté utilizando. Entonces solo para un objeto estático T 00 es distinto de cero, pero si elegimos un sistema de coordenadas donde ese objeto se mueve, entonces T 00 cambia, pero también lo hacen las otras entradas y, en general, el tensor permanece igual.

El punto de todas estas divagaciones es que cuando preguntas dónde residen las masas? esto realmente significa ¿ dónde en el tensor de tensión-energía escribimos esas masas? . Y la respuesta es que dependerá de las coordenadas que elijas. La opción obvia para su problema es el marco de descanso de metro a , entonces las densidades de energía de metro a , metro d y metro mi entra T 00 (en este cuadro metro d y metro mi tienen una energía más alta que metro a ) y los momentos de metro d y metro mi entra T i 0 y T 0 j . Si elige por ejemplo el marco de descanso de metro d entonces T 00 todavía contendría las densidades de energía de los tres objetos, pero ahora metro a y metro mi tienen una energía más alta que metro d , y las entradas de momento contienen los momentos de metro a y metro mi . Las entradas en el tensor serían diferentes, pero sigue siendo el mismo tensor, solo que escrito de manera diferente, por lo que no viola la invariancia del marco.

Una nota rápida a pie de página...

... porque me confundió al principio: el tensor de tensión-energía es una función de la posición en el espacio-tiempo. Entonces, cuando casualmente hablo de poner la densidad de energía como T 00 esto significa T 00 es cero en todos los puntos del espacio-tiempo fuera del objeto e igual a ρ C 2 para puntos de espacio-tiempo dentro del objeto. Para muchos de los ejemplos que estudiamos cuando aprendemos GR, el sistema es invariable en el tiempo, por lo que T 00 no es una función del tiempo. en tu ejemplo T 00 sería una función tanto del tiempo como del espacio.

¿No debería el campo realmente aumentar (al menos cambiar) como lo ve el observador que ve la partícula relativista moviéndose con velocidad constante? T m v = T 0 m = C pag m para una partícula relativista. Dado que el tensor de energía-momento es el término 'fuente' de la ecuación de Einstein y dado que pag m = ( γ metro C , γ v ¯ metro ) el campo de gravedad visto por un observador con respecto al cual la partícula se mueve a velocidad v debería estar aumentando o al menos debería ser diferente del resto del marco de la partícula donde solo T 00 0 ?
No, y es fácil entender por qué. Simplemente cambiamos los marcos de referencia a uno en el que la masa está estacionaria y es el observador el que se mueve. Pero en este marco, el observador simplemente orbita (presumiblemente una órbita hiperbólica) la masa. Pero si estás orbitando una masa, entonces el campo gravitatorio de esa masa no aumenta a medida que tu velocidad orbital aumenta.
Ok, pero tomemos por ejemplo el movimiento de un electrón en un ciclotrón. En este caso, el campo magnético debe aumentarse para evitar que el electrón salga volando. Entonces, ¿el campo magnético, que es estacionario, ve algún aumento? Entonces, si te entiendo correctamente, si una bala de cañón ultra relativista volara cerca de mí, no sentiría una mayor atracción. Realmente no veo que eso sea obvio. entiendo que debido a gramo m v pag m pag v = metro 2 al ser invariable, la masa no puede cambiar, pero no puedo reconciliar esto con lo que aprendí para la resonancia de ciclotrón, por ejemplo.
@JohnRennie En este documento , que analiza la órbita de Mercurio, cada masa en la ley de gravitación de Newton se multiplica por γ 3 , aumentando así aparentemente el campo gravitatorio del sol. ¿Esto contradice la última frase de tu comentario?
No, están usando el hecho de que en la relatividad especial si observas un objeto acelerando, la aceleración que observas, a , está relacionado con la aceleración en el marco del objeto, a , por a = a / γ 3 . Es un experimento interesante usar esto en la ley de gravitación de Newton y ver cómo se compara con el resultado de GR, pero eso es todo.