Dada la ecuación de estado de Carnahan-Starling para una solución de esferas duras,
Z=PAGρkBT=1 + η+η2−η3( 1 − η)3
dónde
r = norte/ V
es la densidad numérica y
η=π6σ3ρ
es la fracción de empaquetamiento de la esfera, se puede usar la relación entre la presión y la energía libre de Helmholtz
F
,
PAG= −(∂F∂V)T, V= −(∂F∂( norte/ ρ))T, V= −(∂F∂( norteρ /ρ2))T, V= −ρ2norte(∂F∂V)T, V
e integre esta expresión con respecto a la densidad para obtener la energía libre de Helmholtz,
F= −∫ρ′0norteρ2PAG dρ= - nortekBT∫ρ′0ρρ21 + η+η2−η3( 1 − η)3 dρ= - nortekBT∫ρ′01ρ1 + η+η2−η3( 1 − η)3 dρ= - nortekBT∫η′01η1 + η+η2−η3( 1 − η)3 dη
donde he usado la sustitución
ρ =6πσ3η
. Sin embargo, en este último paso, Attard (
Termodinámica y Mecánica Estadística: Equilibrio por Maximización de Entropía
, pag. 202), llega a
nortekBT∫η′01η(1 + η+η2−η3( 1 − η)3− 1 ) re η
que parece fundamental para evaluar realmente la integral para obtener la forma correcta deF
. No puedo entender dónde está el− 1
viene el término o cómo Attard se deshace del signo negativo delante de la integral. Siento como si me faltara algo obvio. ¿Dónde me he equivocado?
Pxx