Durante mucho tiempo he sentido curiosidad por predecir el espectro de potencia acústica del sonido del río a partir de mediciones hidrodinámicas.
Lo que me hizo pensar en este tema fue observar repetidamente la energía de banda limitada de ríos poderosos al mirar espectrogramas de grabaciones de audio:
Es evidente que la mayor parte de la energía de este río está contenida entre las bandas de 200 Hz y 2000 Hz. Quitar el eje del tiempo (tomando una mediana) hace que sea más fácil ver que la energía se distribuye realmente alrededor de unas pocas bandas centrales (500 o 630 Hz):
Un patrón similar (con un ancho de banda variado) apareció en docenas de ubicaciones de medición cerca de ríos alpinos.
Creo que esta observación tiene la misma calidad de pico que los espectros descritos teóricamente por He et al. 2004, Figura 1, pág. 3 y observado empíricamente por Lockheed-Georgia Co. 1976 .
y de Lockheed-Georgia Co. 1976 :
Por supuesto, existen posibles factores ambientales, como la atenuación del terreno o los efectos atmosféricos, que podrían estar produciendo un espectro tan alto. En aras de una respuesta más simple, supongamos que la posición del receptor está sobre el río apuntando al flujo y que el receptor está en el campo lejano.
¿Existe una teoría que prediga un espectro de potencia acústica tan alto en términos de propiedades hidrodinámicas medibles?
Supongo que la mayor parte de esta energía proviene de la resistencia en forma de rocas (en el lecho o sobresaliendo en el flujo) o del sonido de la turbulencia en sí.
En el primer caso, pensé que el ruido de Johnson-Nyquist podría ser útil (por analogía), y en el último, ¿quizás las microescalas de longitud de Kolmogorov ? También he considerado explicaciones derivadas de la analogía aeroacústica de Sir James Lighthill .
Estoy especialmente interesado en la teoría que podría acoplarse a medidas prácticas de hidrología como pendiente, caudal o tamaño de grano.
Con la falta de otras respuestas a esta pregunta, proporcionaré lo mejor que se me ocurrió.
Los espectros acústicos de los flujos turbulentos tienen una forma de pico debido a los diversos subrangos en los que diferentes procesos dominan la disipación de energía. Esto se muestra conceptualmente en Tavoularis 2002 :
El autor continúa proporcionando límites de número de onda aproximados para cada subrango y una fórmula correspondiente para cada uno. Para el subrango que contiene energía pico:
"El rango de energía que contiene remolinos, que tiene números de onda comparables a . En turbulencias homogéneas e isotrópicas no hay producción y estos remolinos simplemente pierden su energía al pasarla a remolinos más pequeños. Sin embargo, en flujos de corte, los remolinos que contienen energía recibirían continuamente energía del flujo medio. Una expresión empírica es la fórmula de interpolación de von Kármán".
Que dan como:
Quería ver cómo se compara la forma de la fórmula de interpolación de von Kármán con el espectro observado empíricamente.
Usando
Podemos hacer la siguiente comparación:
No estoy seguro de cómo obtener el espectro de disipación de energía final en unidades de nivel de presión de sonido, pero el espectro máximo parece al menos aproximadamente similar a las condiciones de verano. También agregué las condiciones invernales ( línea discontinua en la gráfica superior ) desde la misma ubicación para mostrar cuánta menos energía de presión existe en el medio ambiente cuando el río está congelado.
Adicionalmente, tampoco , , ni se cuantifican fácilmente en el campo.
usuario175021
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D. Halyn Betchkal
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