En ( Brunner et al. 2013 ), los autores mencionan (final de la pág. 6) que un conjunto de correlaciones puede ser no local sólo si y , dónde es el número de resultados de medición para las dos partes (es decir, el número de valores diferentes que y puede suponer), y el número de ajustes de medición entre los que se puede elegir (es decir, el número de valores de y ).
Una distribución de probabilidad aquí se dice que es no local si se puede escribir como
El (solo un resultado de medición) caso es trivial: si este es el caso, denotando con el único resultado de medición posible, tenemos para todos . Sin siquiera necesitar la variable oculta, podemos simplemente tomar y obtenemos la descomposición deseada (1).
El El caso, sin embargo, es menos trivial. En este caso, la pregunta parece equivalente a preguntar si una distribución de probabilidad arbitraria Se puede escribir como
Hacer una por cada par .
Entonces haz , y
El escenario de no localidad de Bell con partes y donde cada parte puede elegir mediciones y los resultados de cada medición valores se conoce como - - Escenario de no localidad de Bell. Hay varios tipos de argumentos por la razón de que el escenario de no localidad de Bell no trivial más simple es caso. Aquí me gustaría señalar un argumento basado en un teorema de A. Fine ( teorema de Fine ), que dice que la existencia del modelo de variable oculta local es equivalente a la existencia de la distribución de probabilidad conjunta para todas las medidas involucradas en el La prueba de Bell y todas las estadísticas experimentalmente accesibles se pueden reproducir a partir de esta distribución de probabilidad conjunta tomando marginales.
Dado que la teoría cuántica es una teoría sin señalización ( para mediciones arbitrarias elegido por Alicia y elegido por Bob, también se deben establecer restricciones similares para Bob). Si Alice y Bob solo pueden elegir una medida, entonces siempre tenemos una distribución de probabilidad conjunta accesible experimentalmente , que está garantizado por la suposición de que las mediciones compatibles pueden medirse conjuntamente, y dado que dos mediciones son realizadas por dos partes separadas similares al espacio, las estadísticas de medición deben satisfacer la condición de no señalización. Ya que solo están involucrados en esta prueba de Bell y tenemos una distribución de probabilidad conjunta de ellos, entonces debe haber un modelo de variable oculta local para esto guión.
Para el caso de que Alicia pueda elegir entre dos medidas y Bob solo puede elegir la medida , mediante el supuesto de que las medidas no señalizadoras y compatibles tienen una distribución de probabilidad conjunta, la distribución de probabilidad experimentalmente accesible es , una distribución de probabilidad conjunta se puede construir como , satisface la condición de no señalización, por lo que también garantiza la existencia del modelo de variable oculta local. El caso en el que Bob puede elegir entre dos medidas y Alice solo puede elegir una medida es similar. Por lo tanto, el caso no trivial más simple debe ser escenario, para el cual la desigualdad de Bell es la desigualdad CHSH .