En el Volumen 6 de Landau & Lifshtiz sobre mecánica de fluidos, derivamos la ecuación general de transferencia de calor comenzando con la expresión
∂t(12ρv2+ ρ ε ) = −∇⃗ ⋅ [ ρv⃗ (12v2+ w ) ]
derivado de la conservación de la energía para un fluido ideal. Aquí
ρ
es la densidad,
v
la velocidad,
ε
la energía interna por unidad de masa y
w
la entalpía por unidad de masa.
Argumentamos que es necesario agregar dos términos:
- −viσyo j
debido al flujo relacionado con la fricción interna (σyo j
es el tensor de tensión viscoso)
- qi= − κ∂iT
, la densidad de flujo de calorq
con conductividad térmicak
y temperaturaT
.
Esto entonces da la ecuación final
∂t(12ρv2+ ρ ε ) = −∇⃗ ⋅ [ ρv⃗ (12v2+ w ) -v⃗ ⋅ σ− k∇⃗ T]
Esto está bien, sin embargo, para derivar el flujo de energíaρv⃗ (12v2+ w )
para el caso de fluido ideal asumimos la ecuación adiabática general
∂ts +vi∂is = 0
con
s
denotando la entropía por unidad de masa. Lo cual requiere la ausencia de intercambio de calor, es decir, un movimiento adiabático del fluido. Asumiendo esto, podemos cancelar los términos
- + ρT _vi∂is
proveniente de la parte de energía cinética después de sustituir la ecuación de Eulerρ∂tvi+vj∂jvi= −∂iPAG
(PAG
denotando la presión) y usando la relación termodinámicare w=Tre s+1 / ρ re PAGS
- − ρT _vi∂is = ρ T∂ts
que se origina del término de energía interna usandoρ re ε = ρ Td s+P/ ρ re ρ
Si ahora agregamos el término para la densidad de flujo de calor mencionado anteriormente, la ecuación adiabática general ya no se cumple (?!), y por lo tanto no podemos cancelar los términos mencionados, ¿verdad? Entonces, ¿por qué estos términos no aparecen en la ecuación general?
Chet Miller