Estaba leyendo algunas notas de QFT y hay un punto que no entiendo, están justificando por qué necesitamos QFT diciendo que la cantidad de partículas no se conserva una vez que consideramos la relatividad especial.
Por ejemplo, si una partícula está en una caja de lado , entonces por el principio de Heisenberg: y luego . Pero cuando puede ocurrir la creación de partículas antipartículas fuera del vacío.
No entiendo por qué la incertidumbre del conocimiento de la energía de la partícula dentro de la caja implica la creación de partículas por el vacío. Quiero decir, ¿por qué las partículas y el vacío están relacionados de alguna manera?
Los pares de partículas y partículas medibles nunca se crean a partir del vacío, sino solo a partir de otras partículas o [se editan] a partir de campos aplicados externamente. (La sección transversal para crear cualquier cosa desde el estado de vacío, pero el vacío en sí mismo es exactamente cero).
La referencia a la creación a partir del vacío es solo para partículas virtuales no medibles, que son mnemónicos visuales para líneas en un llamado diagrama de Feynman, que codifican términos en una serie de perturbaciones para calcular procesos de dispersión reales. Consulte https://physics.stackexchange.com/a/22064/7924 y el Capítulo A8: Partículas virtuales y fluctuaciones de vacío de mis preguntas frecuentes sobre física teórica en http://arnold-neumaier.at/physfaq/physics-faq.html
Un bucle de electrones en un diagrama de Feynman puede interpretarse como la creación de un par electrón-antielectrón virtual a partir del vacío y luego decaer nuevamente en el vacío. Aquellos que creen que las partículas virtuales tienen algún tipo de existencia real agregan imágenes verbales virtuales que involucran fluctuaciones del vacío y la relación de incertidumbre para "explicar" tal comportamiento no físico.
Este argumento heurístico simplemente señala que en una caja pequeña, no se puede decir con seguridad que solo hay una partícula, porque las paredes de la caja permitirán que la partícula fluctúe en diferentes números de partículas, por lo que la idea de "solo una partícula" es inconsistente con la idea "tengo una caja que confina las partículas".
Es la caja la que está creando nuevas partículas, porque la partícula rebota en las paredes. No se puede tener una partícula rebotando en una pared más nítida que la longitud de onda de Compton (la inversa de la masa en unidades naturales) y garantizar que siga siendo una partícula. La interacción de la partícula y el potencial externo siempre conduce a la creación de pares.
La razón de esto es que la propagación de partículas siempre es más rápida que la luz, porque la energía siempre es positiva. No hay funciones que sean cero fuera del cono de luz futuro cuyas transformadas de Fourier sean solo distintas de cero en energía positiva. Este hecho matemático es explicado por Dyson y popularizado en las Conferencias Dirac de Feynman de 1986: siempre se debe permitir que una partícula viaje más rápido que la luz.
Esto significa que si tiene una pared que desvía la partícula y coloca una partícula lejos, ¡comenzará a desviar la partícula antes de que la partícula tenga tiempo de llegar a la pared! Pero para no violar la causalidad, esto requiere que la pared ya esté desviando algo más cuando no hay ninguna partícula adicional, y esta desviación de algo más es el material virtual de partículas y antipartículas que está presente en el vacío. Si mides lo que está pasando en la pared por tiempos menores que el tiempo de propagación a la pared, no podrás saber si es la partícula la que se refleja o las fluctuaciones del vacío, así es como se restaura la causalidad.
La declaración matemática que codifica esto es la microcausalidad, que los operadores de campo conmutan en una separación similar al espacio.
Los estados de una teoría cuántica de campos son los siguientes: tienes una colección de diferentes posiciones o momentos. En cada posición, puedes tener 0,1,2,3,4... partículas (imagínate que las posiciones/momentos son volumen discreto y finito) en el caso de los bosones, o 0,1 partículas en el caso de los fermiones. Cuando las amplitudes cuánticas para este estado fluctúan con el tiempo (como siempre lo hacen en un formalismo hamiltoniano), dices que tienes partículas virtuales anticuadas. Esto se puede reescribir en un formalismo covariante, y luego las partículas virtuales adquieren un lenguaje relativistamente invariante diferente, pero la teoría de la perturbación anticuada es la fuente de la imagen de la partícula virtual.
Entonces, la afirmación de que hay partículas virtuales es la afirmación de que puedes tener mezclas de estados de diferentes números de partículas. Esto es inevitable cuando tienes una caja potencial que localiza partículas, porque un potencial que puede desviar partículas también puede crear pares.
Un artículo de Colosi y Rovelli que leí puede tener otra respuesta interesante a la pregunta.
Considere el espacio dividido (arbitrariamente) en dos regiones y . El vacío de Fock global se encuentra resolviendo el hamiltoniano global que incluye las posibles correlaciones entre las regiones. Un detector local en una región. está gobernado por un hamiltoniano local y por lo tanto tiene un vacío local que no tiene por qué ser lo mismo que el vacío global de Fock.
Lo que muestran Colosi y Rovelli es que los dos vacíos son distintos y que en realidad puedes detectar una partícula local cuando estás en un vacío de Fock (global). Entonces, para aprovechar el último comentario de Ron Maimon (7/10/12), un aparato de medición local gobernado por un hamiltoniano local puede medir partículas cuando de otro modo habría pensado que estaba en el vacío.
Vladímir Kalitvianski
Arnold Neumaier