Enredo de un estado cuántico| Ψ⟩
que tiene dos subsistemas 1 y 2 se define como cualquier estado que no se puede descomponer en la forma
| Ψ⟩= | ψ⟩1⊗ | ϕ⟩2
para algunos estados del subsistema
| ψ⟩1
y
| ϕ⟩2
. El enredo puede manifestarse de muchas maneras, una de las cuales es un estado particular
| ↑⟩1⊗ | ↓⟩2− | ↓⟩1⊗ | ↑⟩22–√,
en el que cualquier medida del espín de los estados 1 y 2 en la misma base tendrá resultados exactamente anticorrelacionados, como se menciona en la pregunta. Sin embargo, no todos los estados entrelazados tienen esa propiedad: otro estado entrelazado ejemplar es
| ↑⟩1⊗ | ↑⟩2− | ↓⟩1⊗ | ↓⟩22–√;
este estado tendrá resultados de medición de espín altamente
correlacionados , no resultados altamente
anticorrelacionados . Dado ese ejemplo, es sencillo extenderse a un estado entrelazado "tipo GHZ" de tres giros:
| ↑⟩1⊗ | ↑⟩2⊗ | ↑⟩3− | ↓⟩1⊗ | ↓⟩2⊗ | ↓⟩32–√.
Ahora, para responder a su pregunta exacta en el título, ¿cómo se puede hacer este estado que tiene tres espines de electrones entrelazados? Una ruta es usar una "compuerta entrelazada" como la compuerta CNOT, que realiza una operación diferente en el espín del subsistema 2 dependiendo del espín del subsistema 1. Por ejemplo, una compuerta CNOT que actúa en los sistemas 1 y 2 realizará la operación
C N O T12(| ↑⟩1+ | ↓⟩12–√⊗ | ↓⟩2) =| ↑⟩1⊗ | ↑⟩2+ | ↓⟩1⊗ | ↓⟩22–√;
se ha generado un estado entrelazado a partir de un estado separable. Realizando la misma operación después de agregar un tercer subsistema, encontramos
C N O T13(| ↑⟩1⊗ | ↑⟩2+ | ↓⟩1⊗ | ↓⟩22–√⊗ | ↓⟩3) =| ↑⟩1⊗ | ↑⟩2⊗ | ↑⟩3+ | ↓⟩1⊗ | ↓⟩2⊗ | ↓⟩32–√.
Entonces, esta puerta CNOT se puede usar para llevar estados separables a estados entrelazados. La implementación física de tales operaciones de enredo es uno de los objetivos de la computación cuántica y es posible con una variedad de sistemas físicos diferentes.
shai horowitz
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Jun Seo-Él
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biofísico