La amplitud de transición de vacío a vacío para una partícula libre con fuentej
es dado por
Z0[ J] = ∫re ϕ mi X pags { - yo ∫[12ϕ ( □ +metro2− yo ϵ ) ϕ − ϕ J]d4X }
Dejar
PAG= □ +metro2− yo ϵ
, entonces el integrando en el exponente es básicamente una forma cuadrática en términos de
ϕ
. Si completamos el cuadrado y usamos el producto interior definido para campos reales por
( f, gramo) = ∫d4x fgramo,
entonces tendremos (poniendo
ϕ¯=PAG− 1j
)
Z0[ J]= ∫re ϕ mi X pags { - [i2( ϕ -ϕ¯, pag( ϕ -ϕ¯) ) +i2(ϕ¯, j) - yo ( J,ϕ¯) ] }=1d e t (iP)−−−−−−√∫re ϕ mi X pags { i2(PAG− 1j, j) - yo ( J,PAG− 1j) }=1d e t (iP)−−−−−−√∫re ϕ mi X pags { i2∫jPAG− 1jd4x } ,
que obviamente es diferente del resultado correcto que se muestra en Ryder. La diferencia es la integración que sigue al término determinante. Para su referencia, este término debe ser
∫re ϕ mi X pags { -i2∫j( X )ΔF( x − y) J( y)d4Xd4y} ,
dónde
ΔF
es el propagador de Feynman. Entonces, ¿alguien podría ayudar a depurar mi derivación, muy apreciado?
M.Zeng
Simón
M.Zeng