Por conservación de la energía, el sólido queda en un estado de menor energía después de la emisión de un fotón. Claramente, el balance de absorción y emisión en el equilibrio térmico, sin embargo, el equilibrio termodinámico es una declaración del comportamiento medio del sistema, no una declaración de que la energía interna es constante en escalas de tiempo arbitrariamente cortas. La energía tiene que venir de algún lugar durante la emisión e ir a algún lugar durante la absorción.
La energía en un sólido se puede almacenar como energía cinética y potencial de electrones y núcleos, ya sea individualmente o en modos colectivos, como fonones y plasmones. En el equilibrio térmico, la energía se almacenará más o menos en varias formas dependiendo de la temperatura y el material. Sin embargo, incluso si la mayor parte de la energía térmica en un sólido particular a temperatura se almacena en forma de fonones, podría ser que los fonones interactúen principalmente con la luz indirectamente a través de electrones, por ejemplo, un fonón excita un electrón en una interacción fonón-electrón, que puede interactuar con la luz a través del campo EM.
Dado que la luz es un campo EM, tiene sentido para mí que sea emitida y absorbida por partículas cargadas. La interacción electrón-fotón es probablemente dominante para la luz visible y ultravioleta, dado que los metales son opacos, mientras que los semiconductores y los aislantes son transparentes a la luz (visible y ultravioleta) con una energía inferior a su banda prohibida. Sin embargo, una vez que ingresa a las energías en el IR y por debajo, o en los rayos X y por encima, aparentemente otros mecanismos toman el control. Por ejemplo, en el extremo de alta energía del espectro, escuché que los rayos gamma pueden interactuar directamente con los grados de libertad nucleares, lo cual es razonable considerando que los rayos gamma se emiten durante muchas reacciones nucleares.
Una revisión de la espectroscopia de absorción podría dar pistas sobre importantes interacciones luz-materia en una amplia gama de longitudes de onda. Si todos estos procesos están involucrados en la emisión del cuerpo negro es una pregunta algo diferente.
¿Qué procesos físicos median la transferencia de energía durante la emisión de un cuerpo negro y en qué rangos de energía predominan los diversos procesos?
Esta es una pregunta fantástica y un tema sobre el que estaba muy confundido cuando tomé por primera vez una clase sobre procesos radiativos . La respuesta final, como insinuó @LubošMotl, es cualquier cosa : si comienza con un 'ruido blanco' de radiación (es decir, cantidades iguales de cada frecuencia), se equilibrará con el medio/material en un cuerpo negro. distribución debido a sus propiedades térmicas (ver: Ley de Kirchhoff y Coeficientes de Einstein ). Esto es como si le diera a cada molécula de un gas la misma energía, se establecerían en una distribución de Boltzmann .
En la práctica (y con suerte una respuesta más satisfactoria) es que generalmente es una combinación de emisión de línea y Bremsstrahlung , con Bremsstrahlung 1 dominando a altas temperaturas ( ). Las líneas se producen en miríadas de frecuencias según la sustancia de interés y las propiedades termodinámicas (por ejemplo, la temperatura). Para los objetos cotidianos, creo que la emisión proviene principalmente de líneas de vibración molecular. Las líneas individuales se extienden por numerosos efectos termodinámicos de ampliación para cubrir porciones más grandes del espectro. Finalmente, según la ley de Kirchhoff, los objetos equilibrados solo pueden emitir hasta el espectro del cuerpo negro. En la práctica, aún verá líneas de emisión/absorción impresas y fuentes adicionales de radiación.
Veamos un desglose de las transiciones relevantes en función del nivel de energía :
radio : niveles de energía magnética nuclear (también emisión de ciclotrón en presencia de campos magnéticos moderados).
microondas : niveles de energía rotacional
infrarrojo : niveles de energía vibracional (moléculas)
visible : electrónico (especialmente transiciones de electrones externos)
ultravioleta : electrónico (especialmente eyección/combinación de electrones externos/de valencia)
rayos X : electrónico (transiciones de electrones internos)
rayos gamma : nuclear transiciones
1: Bremsstrahlung (en alemán, 'radiación de frenado') es una radiación producida por la aceleración de partículas cargadas, generalmente electrones. Esto puede ocurrir entre cualquier combinación de cargas unidas (en átomos) o no unidas (libres o en plasma).
Es exactamente el objetivo de la termodinámica, y la física estadística, que uno no tiene que conocer el origen microscópico de procesos similares si solo está interesado en las propiedades termodinámicas y/o estadísticas.
La radiación del cuerpo negro surge de todas las interacciones concebibles entre el campo electromagnético y el "cuerpo negro": de la radiación del dipolo eléctrico, la radiación del dipolo magnético, etc., etc. Pero la virtud de la termodinámica y/o la física estadística es que, aunque esta situación pueda parecer complicada, las propiedades estadísticas/térmicas de la radiación resultante pueden predecirse exactamente siempre que conozcamos la temperatura del cuerpo negro.
Entonces, en última instancia, toda la emisión se reduce a los términos de interacción en electromagnetismo,
Cuando hay fonones a una temperatura distinta de cero, también se distribuyen en una distribución similar a un cuerpo negro similar a la de los fotones e interactúan con todos los demás utilizando todos los interactinos permitidos. Pero uno no tiene que asumir ningún fonón para obtener la distribución correcta de fotones. Los fotones tendrán un espectro de cuerpo negro incluso en la vecindad de materiales que casi no contienen fonones. Cualesquiera que sean los grados de libertad, los fotones cerca de la fuente calentada se comportarán como la radiación del cuerpo negro. La única condición necesaria es la existencia de algunainteracciones que son capaces de transferir energía del cuerpo negro al campo electromagnético. Cuando el cuerpo negro tiene una temperatura, todo lo demás sigue y el campo electromagnético finalmente alcanzará el equilibrio con el cuerpo negro, es decir, contendrá la radiación de cuerpo negro correcta.
Debe ver la emisión de radiación de cuerpo negro como un proceso análogo al intercambio de calor normal entre dos cuerpos. A cierta temperatura, vibran de varias formas. Cada uno de ellos puede vibrar usando diferentes tipos de vibraciones y rotaciones, uno de ellos puede ser un gas con moléculas que se mueven libremente, el otro puede ser un sólido con muchos osciladores armónicos. Pero cuando hay una interacción suficiente entre estos dos cuerpos, la energía se transfiere de uno al otro, se alcanza el equilibrio térmico y el otro cuerpo exhibirá las características que esperamos de una temperatura particular del cuerpo de este tipo, independientemente de el tipo de otro cuerpo con el que ha interactuado e independientemente de las interacciones microscópicas que se usaron en la transferencia de calor.
No estoy seguro de si responderá completamente a su pregunta, pero es posible que le interese este artículo (Smerlak, 2011 Eur. J. Phys. 32 1143. "A blackbody is not a blackbox."; versión arXiv en caso de que enlace nunca muere). Analiza la radiación del cuerpo negro desde una perspectiva ligeramente diferente a la habitual. Algunas de las mejores aproximaciones a los cuerpos negros en la naturaleza son grandes volúmenes de gas, como estrellas y atmósferas planetarias. Este documento pedagógico deriva el espectro del cuerpo negro pensando en este escenario más natural, en lugar del concepto habitual más artificial de una cavidad con una pequeña abertura.
Todo se reduce a la parte de materia del sistema (toda la cosa, no solo un átomo) en transición entre diferentes niveles de energía. Para que esto suceda tiene que haber una interacción con el campo electromagnético. Si la parte de materia del sistema tiene un espectro continuo de niveles de energía, y la materia y la radiación están en equilibrio, el resultado es que el campo de radiación tiene un espectro de Planck.
Tengo la sensación de que está buscando algo más específico que eso: quiere saber exactamente por qué un sistema particular de materia tiene un espectro continuo de niveles de energía y exactamente qué forma toman sus interacciones con el campo de radiación. No sé la respuesta a eso (me gustaría), pero pensé que esta perspectiva podría ser útil de todos modos.
Intentemos esto:
Es un gráfico que muestra la temperatura máxima (también se puede encontrar la temperatura promedio) frente a la longitud de onda.
Como otros han señalado, existen una serie de procesos en un cuerpo sólido, todos ellos de naturaleza electromagnética que contribuirán al gráfico de longitud de onda.
Aquí hay una tabla con las frecuencias:
Combinando la información de las dos figuras, uno puede adivinar los procesos dominantes involucrados en la radiación de un cuerpo negro.
En la curva roja, que es la temperatura ambiente, se ven transiciones de electronvoltios como dominantes. Estos son los espectros continuos colectivos que provienen de las moléculas que vibran en el sólido, cada molécula en el campo de Van Der Waals de todos los demás. Dado que, como han señalado otros, las moléculas tienen dipolos eléctricos, momentos magnéticos, habrá transiciones en las soluciones mecánicas cuánticas temporales para cada molécula, pero el efecto será un continuo porque el espectro se compone de una suma incoherente de orden 10^23 moléculas. Incluso cuando las líneas espectrales se excitan en las moléculas y la relajación libera un fotón, este fotón puede interactuar en un continuo con Compton .etc. dispersión que destruirá la mayoría de las líneas de coherencia y espectrales, debido a la gran cantidad de moléculas involucradas. A medida que las temperaturas aumentan, el proceso continúa siendo incoherente, solo que las energías involucradas aumentan.
Debido a la gran cantidad de interacciones que entran en el fenómeno de la radiación del cuerpo negro, se deben utilizar métodos estadísticos como ha respondido Lubos.
Esa información no está contenida dentro de la radiación bb; todo lo que se puede obtener es un área de emisión y una temperatura.
En la práctica, la radiación puede haber surgido de cualquier proceso en el que sea factible que se produzca un fotón a esa frecuencia.
Por supuesto, para ser realmente un emisor de cuerpo negro, también debe haber un 100% de posibilidades de que un fotón a esa frecuencia que incide sobre el objeto sea absorbido. Esta condición garantiza que haya procesos radiativos relevantes que también sean capaces de emitir a esa frecuencia, ya que existen proporcionalidades directas (por ejemplo) entre los coeficientes de Einstein para la absorción y la emisión tanto estimulada como espontánea (lo mismo es cierto para los procesos continuos). .
Tal vez para elaborar demasiado, si postuló un objeto hipotético que es incapaz de emitir luz en algunas frecuencias (por ejemplo, un átomo de dos niveles con un coeficiente A de emisión espontánea de Einstein que se aproxima a una función delta en frecuencia), es posible que nunca pueda hacer era lo suficientemente grueso para absorber esas frecuencias y no podía ser un cuerpo negro. Sin embargo, incluso para un sistema de este tipo, existe una pequeña posibilidad de absorción en todas las frecuencias, debido al ensanchamiento natural o Doppler. Si hizo que el material fuera ópticamente grueso en todas las frecuencias (es decir, físicamente muy, muy grueso), su salida aún se aproximaría a un cuerpo negro.
Por lo tanto, si quisiera responder de manera probabilística, diría que el proceso de emisión relevante más probable será el inverso de cualquier proceso de absorción que haga que el objeto de cuerpo negro sea ópticamente grueso en esa frecuencia.
Entonces, por ejemplo, la radiación visible (casi) de cuerpo negro de la fotosfera del Sol obviamente tiene todas las transiciones ópticas atómicas e iónicas (unas pocas moleculares), pero también emisión libre y libre correspondiente a la opacidad aportada por iones (principalmente H , la fuente de opacidad dominante en la fotosfera). Para diferentes temperaturas y diferentes materiales con diferentes composiciones, los procesos radiativos dominantes también serán diferentes, por ejemplo, radiación de recombinación con átomos/iones a temperaturas superiores a K, transiciones moleculares a temperaturas de cientos de K.
de No hay lanzaguisantes para fotones (pdf) Por Marty Green
3. EL ESPECTRO DEL CUERPO NEGRO. La catástrofe ultravioleta inherente a la fórmula de Rayleigh-Jeans es una consecuencia inevitable del teorema de equipartición en la mecánica clásica. Es interesante, sin embargo, pensar en el mecanismo real en detalle. ¿Por qué exactamente a todas las frecuencias del campo de radiación se obtiene la misma proporción de energía? El teorema de equipartición es especialmente fácil de entender para el caso de moléculas diatómicas rígidas, donde la energía se comparte por igual entre los cinco modos: tres traslacionales y dos rotacionales. Si la velocidad de traslación promedio de una molécula es de 500 m/s, entonces la velocidad tangencial promedio de una molécula que gira, tomada alrededor de su centro de masa, también es de 500 m/s. Así es como funciona la equipartición para la energía mecánica.La pregunta entonces es: ¿cómo se convierte esta energía mecánica en energía electromagnética radiante? * La forma más sencilla es permitir que las moléculas tengan un momento dipolar *. Las especies como el O2 y el N2, por supuesto, estarán eléctricamente equilibradas (es por eso que la luz pasa a través de ellas con tanta facilidad), pero prácticamente cualquier molécula compuesta por dos átomos diferentes tendrá algún momento dipolar. Cuando se le da movimiento de rotación, se convierte en una antena. Y como antena, irradia.¿Cuál es la frecuencia de la radiación? Es simplemente la frecuencia de rotación de la molécula: en otras palabras, la velocidad tangencial dividida por el radio. El problema ocurre si dejamos que el radio se haga muy pequeño. Cuanto menor sea la distancia interatómica, mayor será la frecuencia radiada por la molécula giratoria. En teoría, no hay límite para cuán pequeña puede ser la molécula y cuán alta es la frecuencia resultante. Sin embargo, hay un ejemplo bien conocido que muestra que las moléculas, de hecho, no giran con una velocidad arbitrariamente alta. Me refiero al calor específico anómalo del hidrógeno (y otras moléculas ligeras) a muy bajas temperaturas. A veces se dice que los movimientos de rotación están "congelados". Lo interesante es que podemos identificar un mecanismo que provoca esto: se deriva de la noción de De Broglie de las ondas de materia. Para que el movimiento de rotación sea impulsado independientemente del movimiento de traslación, dependemos de un golpe limpio entre dos moléculas. Esto solo funciona si las moléculas están hechas de pequeñas bolas de billar duras. ¿Qué sucede si las moléculas se mueven tan lentamente que su longitud de onda de De Broglie se vuelve comparable al espacio interatómico? Cuando los átomos entrantes son tan grandes, no se obtiene un golpe limpio que haga girar la molécula objetivo. No puedes evitar golpear ambos átomos a la vez, lo que imparte solo energía de traslación. Ya no puedes impulsar las rotaciones, y por eso baja el calor específico. La ley de los calores específicos se rompe a bajas temperaturas porque el teorema de equipartición no tiene en cuenta la naturaleza ondulatoria de la materia. Sin el teorema de equipartición, no hay catástrofe de cuerpo negro.
En la mecánica cuántica, tiene una distribución de carga, y si rastrea esa distribución de carga a lo largo del tiempo, entonces clásicamente resultaría en radiación. La pregunta es: ¿la radiación calculada de esta manera "semiclásica", calculando la densidad de carga de la mecánica cuántica y luego aplicando las Ecuaciones de Mawell... te da esto la radiación correcta?
Hago la comparación para el caso más simple posible en este par de artículos de blog sobre la transición sp en el hidrógeno, primero haciendo el cálculo de Copenhague con emisión espontánea y luego haciéndolo semiclásico al tratar los átomos de hidrógeno como pequeñas antenas. Obtengo la misma respuesta las dos veces.
En el siguiente artículo, el profesor Pierre-Marie Robitaille ha argumentado que la emisión térmica se debe a las vibraciones de los núcleos dentro de la red de un material y, por lo tanto, también de un cuerpo negro:
Robitaille, PM Sobre la validez de la Ley de emisión térmica de Kirchhoff. Trans. IEEE. Plasma Sci ., 2003, v. 31, no. 6, 1263–1267.
grapa douglas b.
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marty verde
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matriz de dilitio
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