en la seg. 4.3 del libro "A relativist's toolkit" de Eric Poisson, se explica cómo extraer el momento angular ADM del hamiltoniano ADM. Dice que basta con reponer el lapso y el cambio con los componentes del campo vectorial asociado a la cantidad que buscas. Por ejemplo, el momento angular se recupera reemplazando y
Puedo ver que este "truco" te devuelve los momentos correctos, pero no entiendo cuál es la razón detrás de esto.
Entiendo el procedimiento para la energía ADM, en el que reemplazas y , porque por supuesto el hamiltoniano está asociado con la energía. Pero no entiendo la conexión del mismo hamiltoniano con los otros momentos.
En la forma ADM de la Relatividad General, debemos aplicar la descomposición 3+1 a todo el espacio-tiempo y cómo evolucionar el segmento de tiempo es arbitrario. Esta arbitrariedad se refleja en la arbitrariedad del vector .
Suponga que la "coordenada espacial" de una partícula es fija y denote el vector tangente de su línea universal como , tenemos (ecuación 4.36 de su libro de texto)
En el espacio-tiempo plano asintótico, tenemos coordenadas asintóticas de Minkowski . En términos generales, para un observador en reposo en el infinito, su reloj es y su gobernante es . De ahora en adelante, denotaremos esta coordenada como .
Ahora, elijamos el intervalo de tiempo inicial como . En este intervalo de tiempo, elegimos lo mismo que . Entonces en el infinito, que es plano, tenemos
Si y , tenemos
Si y , tenemos
eric yang
mike roberto
eric yang