Hago esta pregunta porque no encontré ninguna explicación en los libros de texto.
Considere una cuerda fija en ambos extremos con un impulso proporcionado (como en una guitarra). El impulso se puede describir utilizando la integral de Fourier y contiene todas las frecuencias posibles (con sus pesos). Sin embargo, sólo las frecuencias que satisfacen la condición
Me gustaría tener una idea aproximada, pero bastante clara, de cómo los componentes de onda no satisfacen desaparecerá después de reflejarse algunas veces.
Considere la situación en la imagen, que es el caso de la onda estacionaria (en negro) y la roja y la verde son la onda incidente y reflejada.
Porque , en este caso la onda incidente y reflejada suman cero en ambos extremos de la cuerda en cualquier momento (esta es de hecho la condición de la cual es derivado).
De todos modos, si esto no se cumple, es decir, la onda incidente y la reflejada no suman cero en uno de los extremos de la cuerda, ¿qué sucede con la onda?
En mi opinión, estas dos cosas deben cumplirse de todos modos:
Pero esto no explica por qué los componentes no satisfacen eventualmente desaparecer. Y también se ve como el punto 2. Esto es bastante absurdo ya que, si las ondas se reflejan al revés (como en la imagen), pero independientemente del hecho de que cumplen la condición o no, me parece que deberían sumar cero en los extremos de la cuerda en cualquier caso.
Pero esto seguramente es incorrecto y estoy bastante confundido sobre lo que sucede con los componentes de la onda que no obedecen. , por lo que cualquier explicación es muy apreciada.
tiene razón al afirmar que si ignoramos la amortiguación, todos los tipos de ondas seguirán reflejándose para siempre.
Sin embargo, si añadimos amortiguamiento, la situación cambia. La cantidad de amortiguamiento depende de la frecuencia de la oscilación. Solo las oscilaciones de baja frecuencia sobrevivirán.
Las excitaciones típicas de una cuerda de guitarra, sin embargo, no tienen una sola frecuencia: son una mezcla de diferentes frecuencias. Las únicas excitaciones que tienen una sola frecuencia son aquellas que tienen una forma sinsoidal y obedecen las condiciones de contorno.
Coincidentemente, todas las demás excitaciones se pueden describir como una suma de estos componentes básicos usando un truco matemático llamado serie de Fourrier. Por lo tanto, cualquiera que sea la forma de su cuerda, siempre se puede describir como una suma de excitaciones sinusoidales que obedecen las condiciones de contorno.
Ahora, dado que todos los componentes de alta frecuencia de esta suma están fuertemente amortiguados, le quedan los componentes de baja frecuencia, cualquiera que haya sido su excitación original.
La razón por la que no obtiene un espectro de frecuencia continuo es por las condiciones de contorno en los extremos de la cadena.
Suponga que comienza a mover la cuerda con un desplazamiento y una velocidad arbitrarios en el momento .
Supongamos que la cadena tiene una longitud finita y llamamos al desplazamiento de la cuerda para y . Si los extremos de la cuerda son fijos, para todos .
Dado que la longitud es finita, puede describir cualquier desplazamiento y velocidad inicial con una serie discreta de Fourier con términos
El movimiento continúa como una suma de ondas que viajan hacia adelante y hacia atrás, todas moviéndose a la misma velocidad. (la solución de d'Alembert a la ecuación de onda).
Los términos individuales en la serie de Fourier anterior producen ondas estacionarias cuyas frecuencias son múltiplos de la frecuencia fundamental , es decir para .
Está asumiendo que todas las frecuencias concebibles están presentes al principio (cuando toca la cuerda), y luego, con el tiempo, las frecuencias inadaptadas desaparecen. Su suposición es incorrecta ya que los extremos de la cadena se mantienen fijos desde el principio, y cualquier frecuencia que no dé un desplazamiento cero en los extremos de la cadena (equivalente a la que no satisface la condición que ha mencionado) simplemente no estará presente, desde comienzo.