La predicción de la mecánica newtoniana para la precesión de Mercurio es en realidad532"
por siglo.
el resultado general
Si la fuerza central es atractiva, existe una órbita circular de radior0
. Esta órbita circular es estable si corresponde a un mínimo del potencial efectivo , es decir
tu"mi fe(r0) > 0.
usando eso
tumi fe=L2/ 2metrosr2+ tu
y
F(r0) = −L2/ metror30
, dónde
L
es el momento angular y
F= −tu′
, obtenemos
tu"mi fe(r0) = −3F _(r0) +r0F′(r0)r0.
Si
r0
da un minimo de
tumi fe
que después de expandirse a segundo orden
tumi fe
alrededor
r0
podemos calcular el período de las oscilaciones radiales,
Tr= 2 pimetrotu"mi fe(r0)−−−−−−−√= 2 pi- metror03F _(r0) +r0F′(r0)−−−−−−−−−−−−−−−√.
Para pequeñas perturbaciones alrededor de la órbita circular podemos aproximar el ángulo barrido en el intervalo
Tr
por
Δϕ = _ϕ˙Tr,
dónde
ϕ˙=Lmetror2=−F(r0)metror0−−−−−−−√.
Por eso
Δϕ = 2π _ _metrotu"mi fe(r0)−−−−−−−√= 2 piF(r0)3F _(r0) +r0F′(r0)−−−−−−−−−−−−−−−√.
Si
Δϕ = 2π _ _
significa que la partícula gira exactamente una vez durante una oscilación radial. No hay precesión. Es conveniente definir el ángulo precedido por
Φ = Δ ϕ − 2 π
y la velocidad de esta precesión,
Ω =ΦTr.
El resultado concreto
Nos queda calcular la fuerza total sobre Mercurio que descompongo como
F( r ) =F0( R ) +Fpags( r ) ,
dónde
F0
es la fuerza debida a la Suma y
Fpags
es la pequeña fuerza (perturbativa) debida a los otros planetas. El mejor cálculo que he visto de
Fpags
se presenta en
Price, Rush - Contribución no relativista a la precesión del perihelio de Mercurio - AJP 47, 531 (1979);
La idea es que dado que la precesión es demasiado lenta (295000 años para una revolución completa) en comparación con el período de revolución de los cuerpos del sistema solar, los otros planetas actúan efectivamente como un anillo uniforme de masa. Nótese que esto sólo se refiere a la precesión de Mercurio. Siguiendo el papel es bastante fácil calcular la fuerza de un anillo.i
de densidadλi
y radioRi
hace en Mercurio que se encuentra enr
. La fuerza total debida a todos los demás planetas dice
Fpags( r ) =∑iGRAMO metro πλr _R2i−r2.
notando que
r0F′0(r0) = − 2F0(r0)
y usando estas expresiones en la forma general de
Δ ϕ
arriba obtenemos
Δϕ = 2π _ _[F0(r0) +Fpags(r0)F0(r0) + 3Fpags(r0) +r0F′pags(r0)]1 / 2.
Ya que
|Fpags(r0) | ≈ |r0F′pags(r0) | ≪ |F0(r0) |
podemos expandir Taylor hasta primer orden en
Fpags(r0) / F(r0)
y
F′pags(r0) / F(r0)
, es decir
Δϕ = 2π _ _[ 1 -Fpags(r0)F(r0)−r0F′pags(r0)F(r0)] .
Por lo tanto, el ángulo de precesión es
Φ = -Fpags(r0)F(r0)−r0F′pags(r0)F(r0).
Introduciendo los datos astronómicos y dividiendo por el año sideral de Mercurio obtenemos la tasa de precesión
Ω = 7.060 ⋅10− 8rad por día , _ _ _ _ _ _
o
Ω ≈ 532a r c segundo s p e r c e n t i o . _ _ _ _ _ _
dmckee --- gatito ex-moderador
HDE 226868
Tomás Smith
usuario16622
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