En el marco de QM, hemos sabido que la partícula, como el electrón, no puede ser un paquete de ondas, porque si es un paquete de ondas, se volverá "más gordo" debido a la dispersión y es imposible.
Sin embargo, en el marco de QFT, una partícula escalar real se define como una excitación o una perturbación del vacío de un campo escalar real. Si es una teoría libre, no hay problema en considerar una partícula como un paquete de ondas de un campo escalar real, porque el paquete de ondas en teoría libre es estable. Sin embargo, si es un campo escalar interactivo, por ejemplo En teoría, no podemos considerar una partícula como un paquete de ondas, ya que si una partícula es un paquete de ondas, entonces debe ser un solitón, de lo contrario no puede ser estable. Sin embargo, el teorema No-Go de Derrick dice que en -dim no hay solitón estable en el campo escalar real.
Por lo tanto, mi pregunta es ¿cuál es la contraparte clásica de una partícula en una teoría de campo? Si es un paquete de ondas, ¿por qué mi argumento es incorrecto?
PD: Es demasiado difícil hablar de modelo estándar. Supongamos que solo el modelo de juguete, masivo. se tiene en cuenta la teoría. Entonces obviamente podemos tener un estado estable que tiene solo una estática partícula. Este estado debe ser estable porque esta partícula no puede descomponerse en otras partículas y tiene una brecha de energía desde el estado de vacío. Entonces, físicamente, este estado debe existir y quiero saber cuál es la configuración de campo clásica que corresponde a este estado.
Una partícula no es un paquete de ondas. Y no hay estados de partículas para las teorías que interactúan.
Definimos estados de partículas en QFT expandiendo el campo libre en sus modos de Fourier y usando estos modos como operadores de creación/aniquilación para estados de partículas: el modo de impulso crea el estado de partícula con impulso . El espacio de Hilbert de teorías libres es el espacio de Fock construido utilizando estos operadores.
El espacio de Hilbert de teorías interactuantes es, en general, desconocido, pero no es el espacio de partículas de la teoría libre. Este es el teorema de Haag . Cada vez que escucha a la gente hablar de "partículas", se refieren al estado de la teoría en el futuro/pasado asintótico donde la interacción se apaga y tenemos una noción de estados de partículas. Pero para la teoría de la interacción, no tenemos una noción formal de un estado de partícula.
Mis 2 centavos al respecto son que en QM (ya sea QM "estándar" o QFT) uno describe solo el estado de una partícula. Habiendo dicho eso, el estado más general para una sola partícula es de hecho un paquete de ondas.
Ahora, si localiza con certeza una partícula en algún momento, luego se asociará con un paquete de ondas en expansión debido al principio de indeterminación de Heisenberg, exactamente como usted dice.
Entonces, el punto es calcular cuánto tiempo tardará en propagarse el paquete de ondas en comparación con la escala de tiempo de interés.
En el gif de arriba, lo que puede ver es que, aunque comenzamos con un paquete bastante localizado, el paquete finalmente se propaga debido a la dispersión del impulso. Sin embargo, vemos que en realidad "rebota en las paredes" como lo haría una partícula clásica durante bastante tiempo, después de lo cual se esparce por completo en la caja.
Incluso cuando se toman restricciones bastante ridículas sobre la precisión, encontrará que un átomo bien localizado, por ejemplo, se extenderá a una distancia del orden de un metro en unos pocos microsegundos, mientras que una piedra se extenderá a una distancia de un milímetro durante un período de tiempo mucho mayor. más grande que la edad del universo.
EDICIÓN 1: en reacción a la respuesta de ACuriousMind que se centra en la descripción de partículas desde el punto de vista de la cuantificación de campos libres (y, por lo tanto, tiene sentido solo como estados asintóticos en cualquier sistema que interactúa), tentativamente afirmaría que elegir asintóticamente libre estados es un caso límite que conduce a una descripción formal no ambigua del estado de una sola partícula. Sin embargo, diría que un estado perfectamente ligado (como el estado fundamental de un átomo de hidrógeno o incluso una partícula en una caja) sería, en principio, igualmente válido para hablar sobre un estado de partícula. Diría que calificar esos estados de un modelo QFT interactivo que se puede combinar con los estados de una sola partícula equivalente en QM (con los mismos parámetros intrínsecos) en un potencial como siendolos estados de una sola partícula, por ejemplo, parecen ser una opción igualmente legítima para hablar sobre el estado de una sola partícula. Por supuesto, no todos los estados posibles calificarían necesariamente para tal terminología y uno puede preferir el término "resonancias" para hablar sobre estos casos límite, como se analiza en uno de los comentarios de ACuriousMind.
EDICIÓN 2: acabo de comentar que la pregunta del OP no se trata tanto de "clasicidad" porque hay variantes clásicas de un problema sin ontología de partículas. Este es el caso de la modelo y también de electromagnetismo que no tiene ningún fotón clásicamente. Por lo tanto, concluyo que la pregunta original se refiere a la existencia de "beables" locales (para usar la terminología de Bell) que son estados de partículas localizados. Desde un punto de vista teórico y experimental, creo que vale la pena mirar lo que se ha hecho en óptica cuántica donde los paquetes de onda de un solo fotón juegan un papel importante (en cavidades ópticas por ejemplo. Esta referencia parece estar bastante relacionada con el asunto https ://www.weizmann.ac.il/chemphys/dayan/notes/Lecture3.pdf .
curioso
gatsu