Estoy estudiando qué le sucede a un paquete de ondas si se propaga en un medio en condiciones de óptica lineal. En mis ecuaciones tengo el vector de onda. (llamado a menudo ) que se desarrolla en serie de Taylor como:
Si consideramos sólo , obtenemos:
donde el primer elemento es claramente el inverso de la velocidad de fase de una onda de frecuencia , el segundo es un término "correctivo" y todos juntos dan el inverso de la velocidad del grupo . De RP Photonics "El término de primer orden contiene la velocidad de grupo inversa (es decir, el retraso de grupo por unidad de longitud) y describe un retraso de tiempo general sin efecto en la forma del pulso". Entonces, si supongo Obtengo un pulso viajero que no estará sujeto a la ampliación del tiempo. También es claro que, si no depende de la frecuencia (como en el vacío) obtenemos ; viceversa, si , por lo que la forma se moverá a una velocidad diferente con respecto a su fase.
Ahora bien, mi pregunta es la siguiente:
Supongamos que tenemos el segundo caso, que es un pulso gaussiano cuya envolvente se mueve a una velocidad de grupo diferente con respecto a la velocidad de fase, como se muestra en este enlace: ( https://en.wikipedia.org/wiki/File:Wave_packet_propagation_(phase_faster_than_group ,_no dispersivo).gif ). Para que esto suceda tengo que suponer que depende de la frecuencia por lo que, de la ecuación anterior, las dos velocidades son diferentes. Pero si , esto significa que cada onda que compone el paquete gaussiano se moverá a una velocidad diferente como se muestra en la Figura 1 en este enlace ( https://www.rp-photonics.com/group_velocity.html ) donde se propagan los frentes de fase de diferentes componentes de frecuencia con diferentes velocidades más rápidas que la velocidad del grupo y la forma del pulso no se está ampliando. De mi libro leí "La dispersión de velocidad de grupo (GVD) está dada por la dependencia de de : dentro de la envolvente, diferentes frecuencias se mueven a diferente velocidad y esta es la causa del ensanchamiento temporal del pulso".
Si las velocidades son diferentes, ¿por qué el pulso no se ensancha? Y, si son posibles diferentes velocidades sin tener un ensanchamiento temporal del pulso, ¿cuál es la causa física de ese ensanchamiento?
EDITAR:
Después de mucha investigación, he aclarado algunas de las dudas sobre el problema que mencioné anteriormente. Me ayudó mucho este PDF (enlace: http://sharif.edu/~kavehvash/Group_Phase_Velocity.pdf ) que explica lo que sucede con las velocidades de fase y grupo según la relación de dispersión. En particular, se distinguen dos casos:
La relación de dispersión es lineal: esto hace que la velocidad de grupo y la velocidad de fase sean iguales. Esto sucede porque en esta condición debería ser y de la fórmula de obtenemos .
La relación de dispersión no es lineal : en este caso, las dos velocidades siempre son diferentes entre sí (a menos que tenga condiciones restrictivas especiales). Esto se debe al hecho de que y cada componente se mueve a una velocidad diferente. Del PDF: "Una consecuencia muy importante de esto es que nuestro paquete de ondas inicial se amplía con el tiempo porque las ondas parciales que lo forman se desfasan gradualmente entre sí" y esto porque, si , entonces . La única alternativa para la que no depende de y no ensancha es que es , es decir, hay una onda estacionaria.
Si lo que he escrito es correcto me quedo con la última duda: ¿es posible tener sin obtener una ampliación de tiempo como se muestra en los siguientes dos enlaces?
Enlace 2 (Figura 1): https://www.rp-photonics.com/group_velocity.html
Si es así, ¿cómo?
Para no tener que ensanchar el tiempo y, al mismo tiempo, tener las frecuencias que componen el pulso deben estar extremadamente cerca (para dos frecuencias: ).
Resolví el problema de la siguiente manera: para tener Debemos tener y aquí surgió mi problema porque esto significa que cada frecuencia se propaga a una velocidad diferente, por lo que tendríamos un ensanchamiento temporal del pulso. Sin embargo, si se supone que las frecuencias están muy juntas, tendrán una velocidad de fase casi igual, por lo que no hay ampliación, pero al mismo tiempo la relación de dispersión puede ser no lineal, por lo que podemos tener . Además, la suposición de que es es necesario porque, si asumimos que es , entonces estamos omitiendo los términos de orden superior en el desarrollo de Taylor y esto significa que debe ser pequeño El ejemplo más sencillo es seguramente el de dos frecuencias vecinas generando pulso: si la relación de dispersión no es lineal tendremos , pero las frecuencias estarán lo suficientemente cerca como para tener (misma velocidad de fase, por lo que no hay ampliación). Ciertamente, en un sistema real, tales frecuencias nunca pueden estar infinitamente cerca, pero en un sistema real esto también depende de la duración del pulso y la longitud de propagación.
En resumen, en un sistema que tiene una relación de dispersión no lineal, es posible obtener un pulso cuya velocidad de fase sea diferente de su velocidad de grupo pero, al mismo tiempo, para que su envolvente permanezca igual durante la propagación, las frecuencias de sus componentes deben estar muy próximas entre sí.
Disculpa mi pobre ingles. Mi lengua materna es el francés.
Es seguro que si limita los rangos espectrales del paquete de ondas, reducirá la dispersión. ¡Pero esto no es muy eficiente!
Si entendí bien tu pregunta, la única solución estricta a tu problema sería tener una relación de dispersión con una segunda derivada cero y por lo tanto de la forma . En este caso, tendríamos una velocidad de grupo constante y sin propagación del paquete de ondas.
No conozco un sistema con una relación de este tipo pero una aproximación podría ser situarse en un punto de inflexión de la relación de dispersión (mínima de la velocidad de grupo). En este caso tendríamos una relación de la forma anterior al despreciar el término de tercer orden.
Un ejemplo clásico es el de las ondas de gravedad en la superficie del agua teniendo en cuenta la tensión superficial. Efectivamente, existe un mínimo de velocidad de grupo para una longitud de onda de unos pocos cm. En este caso, cabe esperar una dispersión débil del paquete de ondas.
Tenga en cuenta que, en general, la dispersión de la longitud de onda conduce a una separación de las distintas longitudes de onda: después de una tormenta, las longitudes de onda largas llegan a la costa antes que las pequeñas.
jose andrade
jose andrade
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