¿Tensión acercándose al infinito?

Junto con la fuerza de tracción, también habrá una pseudo fuerza$2T\cos \theta$en la dirección hacia abajo.

Desde el marco de referencia del observador, la fuerza neta que actúa sobre$m_2$la masa es$2T\cos \theta$en la dirección hacia abajo . Por tanto, la aceleración del bloque será$2T\cos \theta \over m$en la dirección hacia abajo . La pseudo fuerza que actúa sobre$m_1$será$2T\cos \theta$en dirección hacia arriba desde el marco de referencia de$m_2$, y la componente radial de la fuerza neta será$T(1+2\cos ^2 \theta)$en lugar de$T(1-2\cos ^2 \theta)$.

$T$es un valor absoluto de una fuerza de tracción. Esta cantidad no puede ser negativa. Por lo tanto, su última fórmula no puede ser correcta.

Junto con la fuerza de tracción, también habrá una pseudo fuerza$2T\cos\theta$en la dirección hacia abajo.

En realidad, una pseudo fuerza$2T\cos\theta$se dirige hacia arriba. Por lo tanto, la forma correcta de su segunda ecuación es

Dada, u, como velocidad inicial, podemos suponer que no hay fuerzas externas. El momento y la energía se conservan. La conservación del momento da la velocidad del centro de masa como u/3. Al combinar esto con la geometría del sistema, se obtienen las componentes x e y de la posición de cada una de las masas en términos de θ y t (tomando el eje y en la dirección de u). Tomando derivadas se obtienen los componentes de la velocidad. La aplicación de la conservación de la energía al marco fijo o al centro de masa produce:$ω^2 =[(u^2)/(L^2)]/[3 – 2(sin^2θ)]$. (Donde ω = dθ/dt). Usando L$ω^2$como la aceleración centrípeta en el$m_2$El sistema permite encontrar T en función de θ y u.