Un ferroimán tiene una magnetización total que no desaparece, lo que da como resultado un campo magnético finito inducido fuera del imán. En cambio, para un antiferromagnético de Heisenberg, la magnetización total es cero y, por lo tanto, el campo magnético "macroscópico" inducido también es cero en primera aproximación.
Sin embargo, dado que un antiferromagnético de Heisenberg puede pensarse en primera aproximación como un arreglo discreto de momentos magnéticos antiparalelos (p. ej., el estado de Néel), es razonable imaginar que en una escala muy pequeña, muy cerca del sistema (suponga una superficie plana ), el campo magnético inducido es distinto de cero.
Ferroimán:
Antiferromagnético (estado de Néel):
Entonces mis preguntas son:
1) ¿Es correcto este razonamiento? ¿Es seguro asumir un estado de Néel para calcular el campo fuera del antiferromagnético?
2) ¿Es posible tener una estimación aproximada de qué tan grande es este campo y qué tan rápido decae con la distancia desde la superficie?
Editar con respecto a 1) El Neel es un estado fundamental aproximado para un AFM, no el exacto (que se puede obtener usando Bethe ansatz). Por lo tanto, si calcula el campo AFM a partir del estado fundamental exacto (supongamos que pudiera hacerlo), obtendrá un campo "exacto" que probablemente sea diferente del campo aproximado calculado utilizando el estado Néel. ¿La diferencia entre dos soluciones es relevante en los sistemas de materia condensada? ¿Qué tan buena es esta aproximación?
Nota: Sin embargo, como es el caso de los ferromagnetos, la mayoría de los antiferromagnetos tienen dominios microscópicos. Debido a que no existe un momento dipolar neto, lograr que estos dominios se alineen es mucho más difícil que para un ferromagneto. Además, muchos antiferromagnetos tienen estructuras que son más complicadas que una simple disposición cúbica de espines como en el estado de Néel clásico. Por ejemplo, vea la imagen a continuación desde aquí :
Editar: Noté que OP quería una explicación mecánica cuántica. El estado de Néel es el estado fundamental (aproximado) de muchos modelos de mecánica cuántica, pero en particular los modelos de Ising, Heisenberg y XY para el signo correcto del término de acoplamiento magnético. (vea abajo).
Sin embargo, la dimensionalidad, el rango de interacción y los tamaños finitos del sistema son clave. En 1D te encuentras con el teorema de Mermin-Wagner, y el estado de Néel casi nunca es el estado fundamental correcto; puede obtener más detalles en Ashcroft y Mermin y en el libro de texto de la serie Oxford sobre magnetismo en sólidos.
Con respecto a cómo describir el campo proveniente de un momento magnético mecánico cuántico (ya sea de espín o momento angular), la fórmula dipolar para el campo es exacta para espines. Es decir, un espín mecánico cuántico es un dipolo puro. Con respecto al momento angular, técnicamente necesitaría saber cómo calcular el operador actual exacto junto con la ley de Biot-Savart para obtener la forma exacta del campo magnético. Sin embargo, debido a que los electrones con momentos angulares grandes generalmente están localizados, es apropiado usar una expansión multipolar y mantener solo el término dipolar.
sintético
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una mente curiosa