Estoy muy confundido acerca de por qué es una consecuencia de la relatividad especial.
Olvidémonos de cualquier cosa cuantitativa en absoluto.
La relatividad especial te da la contracción de la longitud, por lo que, cuando te mueves a cierta velocidad, las distancias a lo largo de tu dirección de movimiento se comprimen. Entre muchas otras cosas, esto significa que los volúmenes se reducirán, lo que también significa que las densidades aumentarán.
Ahora, el electromagnetismo nos dice que la fuerza eléctrica es proporcional a la densidad de carga. Entonces, ingenuamente, esperaríamos que la fuerza eléctrica en una partícula de prueba externa a la distribución de carga fuera mayor en un marco de referencia reforzado. Esto, sin embargo, contradice la suposición central de la relatividad especial de que la fuerza neta sobre un objeto no depende de la velocidad del marco de referencia.
Por lo tanto, necesita alguna fuerza nueva que no esté presente en el marco de referencia estacionario. Bueno, en el marco reforzado, las cargas comprimidas se mueven, por lo que hay una corriente, por lo que tal vez podría cancelar su exceso de fuerza con alguna fuerza que dependa de la distribución actual del espacio-tiempo. Si resuelve esto, resulta que el magentismo hace exactamente el truco, y si tiene en cuenta tanto la electricidad como el magnetismo, entonces la fuerza neta sobre la partícula no depende de si está en un marco de referencia estacionario o en movimiento.
Para resumir rápidamente de una manera diferente algunas de las ideas presentadas en el primer enlace dado por ACuriousMind: no , el campo magnético no se deriva de la electrostática + relatividad especial.
Hay una forma muy sencilla de asegurarse de ello. En el ejemplo estándar de Purcell, tiene un marco en el que un cable eléctricamente neutro que transporta una corriente estacionaria genera un campo magnético constante . En esta configuración solo hay un campo magnetostático. y cero campo electrico .
En este marco, una carga libre se mueve paralela al alambre con velocidad y experimentará una fuerza de Lorentz .
Luego, el argumento estándar continúa aplicando un impulso para colocarse en un nuevo marco de inercia que se mueve junto con la carga móvil y, por lo tanto, tanto la velocidad instantánea de esa carga como la fuerza de Lorentz asociada desaparecen en ese nuevo marco; abracadabra la fuerza magnetica ha desaparecido!
¿Eso implica que el campo magnético no existe en ese marco? No.
Es fácil asegurarse de eso porque:
a) todavía hay una corriente en el cable, por lo que debe haber un campo magnético asociado y,
b) la cantidad es un invariante de Lorentz tal que
Para demostrar que en algunas circunstancias no hay campo magnético, habría que demostrar que no hay fuerza magnética sobre ninguna carga en movimiento; lo cual no es el caso en absoluto en la "derivación" habitual de los libros de texto.
Ahora, para ser justos, la fuerza magnética (o más bien su expresión) desaparece cuando uno se coloca en un marco que se mueve junto con una carga móvil, pero eso se debe a que la fuerza electromagnética es un vector de 4 y aplicarle un impulso simplemente da Nosotros una relación entre la fuerza observada en un marco (solo la fuerza de Lorentz) y la fuerza observada en el marco co-móvil (electrostática pura). Tenga en cuenta que esto sería solo una relación y no se puede inferir de ella que la electrostática es de alguna manera más fundamental que el magnetismo, ya que eso daría preferencia a los marcos en los que las fuerzas sobre algunas partículas se expresan solo en términos de fuerzas eléctricas; lo que en sí mismo contradice toda la historia sobre el principio de la relatividad.
Si tenemos una carga de prueba en movimiento y queremos saber qué fuerza la está acelerando, una forma sencilla de calcularlo es esta: primero transformamos a un marco donde la velocidad de la carga es cero. La relatividad especial nos dice cómo nos transformamos correctamente a ese marco.
Luego, en este nuevo marco, cada carga ejerce una fuerza de Coulomb sobre la carga de prueba. Calculamos la fuerza neta que siente la carga de prueba de todas las demás cargas, llamemos a esa fuerza F.
Finalmente, descubrimos cómo se ve esa fuerza F en el marco original, al transformar a ese marco, nuevamente la relatividad especial nos dice cómo se hace eso. Como nos interesa la fuerza, transformamos la fuerza.
Ahora bien, si hay una persona que dice que un campo magnético está causando una fuerza sobre esa partícula de prueba, entonces el campo magnético debe ser tal que al calcular la fuerza sobre la partícula, el resultado sea el mismo que calculamos usando la relatividad especial. Entonces, la relatividad especial dicta cómo es el campo magnético.
Un caso especial que quiero mencionar: una carga de prueba y otra carga se mueven una al lado de la otra a la misma velocidad. Cuando transformamos al marco de la carga de prueba, calculamos que la fuerza que afecta a la carga de prueba es F. Cuando volvemos a transformar al marco original, aprendemos que la fuerza que afecta a la carga de prueba en este marco es F/gamma, donde gamma es la misma gamma que en la transformación de longitud relativista, o transformación de tiempo relativista.
una mente curiosa
Yashas