¿Por qué el bosón ZZZ no cambia el sabor de los quarks?

No interviene en el cambio de sabor porque los acoplamientos en la base de calibre son de la forma$c_L Z_\mu \bar{\psi}^i_L \gamma^\mu \psi^i_L$y$c_R Z_\mu \bar{\psi}^i_R \gamma^\mu \psi^i_R$con$i$índice de sabor y$c_{L,R}$sabor independiente por invariancia de calibre (es decir,$c_L$y$c_R$son proporcionales a la identidad en el espacio de sabores). En esta base, los términos de masa son esquemáticamente de la forma$m_{ij}\bar{\psi}^i_{L}\psi^j_{R}+h.c.$. Por lo tanto, diagonalizando$m_{ij}=[U^\dagger m^{diag}V]_{ij}$con dos matrices unitarias$U$y$V$en el espacio de sabor, dejamos las interacciones de calibre invariantes, eso es ciego al sabor:

$$(m_{ij}\bar{\psi}^i_{L}\psi^j_{R}+h.c.)+c_L Z_\mu \bar{\psi}^i_L \gamma^\mu \psi^i_L+\ldots=(m^{diag}_{ii}\bar{\Psi}^i_{L}\Psi^i_{R}+h.c.)+c_L Z_\mu \bar{\Psi}^i_L \gamma^\mu \Psi^i_L+\dots$$ dónde $\psi_L=U \Psi_L$y $\psi_R= V \Psi_R$. La situación es diferente en cambio para las corrientes cargadas porque acoplan campos $\psi$y $f$de diferente tipo (es decir, carga) $W_\mu \psi^i_L f^i_R$que giran de manera diferente bajo la transformación que diagonaliza los términos de masa $m^{(\psi)}_{ij}\psi^i_L \psi^j_R$y $m^{(f)}_{ij}f^i_L f^j_R$. Dicho de otra manera, las corrientes cargadas son sensibles a dos términos de masa ya que involucran dos cargas diferentes, mientras que las cargas neutras tratan con un tipo de término de masa en ese momento.