¿Cuál es ϵ∞ϵ∞\epsilon_\infty en esta ecuación y por qué puede despreciarse en el IR?

Para un metal, la lata de permitividad generalmente se describe mediante el modelo de Drude con una permitividad dada por,

dónde$\omega_p^2 = Nq^2 /\epsilon _0 m^*$es la frecuencia de plasma del gas de electrones. Esto es equivalente a la forma que ha dado.$\epsilon_\infty$es la constante dieléctrica, y es un valor positivo relacionado con la polarizabilidad atómica. Está determinado por las propiedades atómicas y la estructura cristalina de su material, y generalmente depende débilmente de la frecuencia. Por ejemplo, en Silicon tenemos$\epsilon_\infty \approx 3.6$en$\lambda = 1500\ nm$y$\epsilon_\infty \approx 3.4$en$\lambda = 10.6\ \mu m$.

Si el material tiene una concentración de electrones muy grande, normalmente del orden de$10^{22}$en metales, entonces resulta que la frecuencia del plasma$\omega_p$corresponde a una frecuencia en la parte roja del espectro visible o en el infrarrojo cercano. Si$\omega > \omega_p$, entonces tendremos$\epsilon \approx \epsilon_\infty$. Si$\omega < \omega_p$, entonces los términos de Drude serán muy grandes y negativos, especialmente en el infrarrojo.$\epsilon_\infty$es típicamente alrededor de 10-20, pero en el infrarrojo lejano a menudo tendremos la parte real de la permitividad$\epsilon'$que poseen valores negativos mayores que$1000$. Entonces, en este régimen de frecuencia, generalmente es seguro despreciar la constante dieléctrica.

Porque en el FIR,$\omega \rightarrow 0$y por lo tanto el$4\pi i \sigma/\omega$término domina el$\epsilon_\infty$término. Por lo tanto, se puede descuidar con seguridad. Tienes razón en que el$\epsilon_\infty$representa la contribución a$\epsilon(\omega)$de los electrones enlazados (o dipolares).