¿Cómo ganan masa los gauginos y los escalares después de la ruptura de la simetría mediada por calibre?

Una respuesta parcial:

"No veo un acoplamiento entre los campos MSSM y los campos messenger"

Hay interacciones de calibre entre los campos observables y mensajeros.

Discutamos con fig$(1)$página$11$de esta referencia .

No tienes interacciones directas entre sector observable gauginos ($\lambda$) y s-fermiones ($\tilde f$), y el supercampo$X$(su$S$) (ver párrafo$2.1$,$2.2$)

Sin embargo, tiene, por ejemplo, interacciones entre bosones de calibre observables con$2$fermiónico o$2$componentes escalares de los campos mensajeros$\phi$(su$q,l$), interacciones entre gauginos observables y$1$escalar +$1$componentes fermiónicos de$\phi$, etc...

Por lo tanto, sus campos de mensajería se cargan necesariamente en el sector de calibre/gauginos observable.

Ahora, los campos de mensajeros$\phi$interactuar también con el supercampo$X$(a$X\phi\phi$interacción), por lo que un diagrama de Feynman que involucre$X$, por ejemplo para el primer diagrama de la fig.$(1)$agregaría 2 bucles al diagrama, reemplazando cada rama$\phi$, por una sub-rama$\phi$+ un bucle$\phi X$+ una rama secundaria$\phi$.

Tendrías que calcular estos diagramas de Feynman que involucran$X$, y trabajando a energías$<< M$, dónde$M$es una escala de masa (de los mensajeros) - debido a la ruptura de la simetría - dada por el vev de algunos componentes de$X$, luego usar técnicas de renormalización, interesándose solo por términos no suprimidos por poderes de$M$. Está interesado en una teoría efectiva, por lo que está trabajando con energías de ruptura supersimétricas.$<<M$, esto significa que puede "integrar" los grados de libertad de los mensajeros (porque no hay suficiente energía para crear una partícula mensajera real).

Todo el proceso detallado está más allá de mis habilidades, pero creo que esa es la idea.