Incluso si se han resuelto muchas similitudes interesantes entre el marco clásico y el de la mecánica cuántica, por ejemplo, en el tema de la cuantización de la deformación, en general, hay algunos problemas matemáticos. Y en la formulación convencional, no quieres hacer cosas como para la expresión .
En relatividad especial hay muchas fórmulas donde se obtiene la fórmula no relativista tomando el límite ingenuo , p.ej
Me pregunto si es saber que siempre puedes hacer eso. ¿Existe una formulación de la relatividad especial (quizás ya sea la estándar), en la que los supuestos/axiomas/representaciones iniciales de los objetos del discurso involucren la constante , y como los lleva consigo para hacer todas las derivaciones estándar, ¿siempre termina con resultados que se reducen a la mecánica newtoniana si toma ese límite?
El problema surge cuando se toma ingenuamente el límite de una expresión como una constante , como por ejemplo o , va a un valor (o infinito). Lo que estos límites significan físicamente es que una relación adimensional entre una magnitud característica y esa constante llega a cierto valor (o infinito).
Relatividad especial
El llamado límite no relativista (el nombre es horrible porque la física galileana es tan relativista como la relatividad especial) de la relatividad especial consiste en tomar el límite como la razón o va a cero, con fijado. Como solo aparece a través de estas proporciones muy a menudo, es formalmente equivalente al límite yendo al infinito (en estos casos donde sólo aparece a través de estos cocientes). Sin embargo, hay casos, que involucran, por ejemplo, teorías de campo, donde uno tiene que trabajar un poco la expresión para encontrar estas proporciones. (Por cierto, la cinemática de Carroll también se caracteriza por el límite , pero en este caso sí mismo, además, va a cero (como ), algo con poco significado físico hasta donde yo sé).
Mecánica cuántica
El límite clásico es frecuentemente más complicado porque es más difícil identificar magnitudes características con dimensiones de . En algunos casos, sin embargo, es bastante claro. Por ejemplo, en la formulación de la integral de trayectoria de la mecánica cuántica, el exponente adimensional determinar el límite clásico. Cuando este cociente tiende a infinito (o formalmente cuando va a cero) todas las contribuciones de ruta se cancelan entre sí excepto la que minimiza , el camino clásico. Algo similar sucede en la cuantización de Sommerfeld para grandes números cuánticos. Aunque el tema es el mismo que en la relatividad especial, hay menos expresiones que involucran razones adimensionales simples y esto hace que el límite clásico sea más difícil que el límite no relativista. Y de hecho, uno puede leer en decenas de buenos libros y artículos cosas erróneas como la identificación del límite clásico con la contribución del nivel del árbol (orden cero en la teoría de la perturbación), lo que no es cierto en todos los casos (aunque es correcto en mayoria de los casos).
Supongamos que tengo un campo escalar. La ecuación para la evolución del campo es
Así que el problema de tomar el límite es exactamente lo mismo que tomar a cero en mecánica cuántica, desaparece un término derivado.
La razón por la que piensas es de alguna manera más difícil es debido a la abstracción del formalismo cuántico. si reescribes como (que es lo mismo para las ondas planas), la pequeña El límite se vuelve más obvio: la longitud de onda llega a cero manteniendo p fijo, de modo que los efectos de difracción desaparecen.
¡Buena pregunta!
Hay un límite funky llamado cinemática de Carroll, introducido en Levy-Leblond 1965. Baccetti 2011 es un artículo disponible gratuitamente que lo describe.
Hay dos límites galileanos diferentes de electromagnetismo (Le Bellac 1973). Ver de Montigny 2005 para una descripción.
Entonces, dado que el límite de Galileo a menudo no es único, debería quedar bastante claro que no podemos obtenerlo en todos los casos simplemente tomando .
Otra forma de ver que este enfoque se topa con problemas es que en el límite, la métrica se vuelve degenerada. Toda la maquinaria estándar de la relatividad, por ejemplo, la capacidad de subir y bajar índices, se basa en el supuesto de que la métrica no es degenerada.
Baccetti, Tate y Visser, 2011, "Marcos inerciales sin el principio de relatividad", http://arxiv.org/abs/1112.1466
Le Bellac M y Levy-Leblond JM 1973, "Electromagnetismo galileano", Nuov. Cim. B 14 217-233
Levy-Leblond, "Une nouvelle limite non-relativiste du group de Poincaré", Ann. Inst. Henri poincaré 3 (1965)
Marc De Montigny, Germain Rousseaux, 2005, "Sobre la electrodinámica de cuerpos en movimiento a bajas velocidades", http://arxiv.org/abs/physics/0512200
DJBunk
Nikolaj-K
Ron Maimón
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