Mecanismos de generación de masa para neutrinos de Dirac

Puede generar masas de neutrinos de Dirac a través del mecanismo de Higgs introduciendo neutrinos diestros (de la misma manera que genera masas para los quarks superiores). Dado que las masas de los neutrinos están en el sub-$eV$escala, esto significa que los acoplamientos Yukawa tienen que ser anormalmente pequeños, de orden$10^{-12}$.

La gente prefiere quedarse$\mathcal{O}(1)$Yukawa y culpan de la inusual pequeñez de las masas de los neutrinos al hecho de que se trata de partículas neutras. Si los neutrinos coinciden con los antineutrinos, entonces el número de leptones se viola en dos unidades (las simetrías globales no son sagradas). En este caso es natural introducir una gran escala de masa Majorana$\Lambda$que termina suprimiendo las masas de neutrinos a través del mecanismo See-saw como$\langle\phi\rangle^2/\Lambda$. A la gente le gusta esto porque esta gran escala resulta estar bastante cerca de la escala de Gran Unificación.

Una forma alternativa de generar pequeñas masas para los neutrinos sin introducir una gran escala de Majorana o neutrinos diestros es a través de correcciones radiativas. Puede suponer que las masas de los neutrinos son cero en el nivel del árbol (como en el SM) y generar pequeñas masas distintas de cero en el nivel de 1 o 2 bucles mediante la introducción de nuevos campos escalares pesados.

Un buen ejemplo es el modelo Zee, donde el sector escalar SM se amplía para incluir un segundo doblete de Higgs.$\phi_2$y una camiseta de Higgs$\omega$. Las masas de neutrinos que producen bucles están dadas por

Estos modelos también rompen el número de leptones, pero generalmente a una escala mucho más baja. (por ejemplo, a escala TeV).