Impedancia de entrada de un amplificador de transistor de un ejemplo

La corriente a través de una resistencia es proporcional al voltaje a través de ella:

$$I = \frac{V}{R}$$

Esto también se puede escribir en términos del cambio de corriente y el cambio de voltaje:

$$\Delta I = \frac{\Delta V}{R}$$

Si el extremo del colector de R1 estuviera conectado directamente a una fuente de voltaje fijo V _C , el voltaje a través de él sería V _in – V _C , y cualquier cambio en este voltaje se atribuiría solo a V _in . Por tanto, los cambios actuales a través de ella serían:

$$\Delta I = \frac{\Delta V_{in} - \Delta V_C}{R} = \frac{\Delta V_{in}}{R}$$

ya que ΔVC _es cero. Podríamos calcular la resistencia efectiva como:

$$R_{eff} = \frac{\Delta V_{in}}{\Delta I} = \Delta V_{in}\cdot \frac{R}{\Delta V_{in}} = {R}$$

Todo esto es bastante obvio, pero ¿qué pasa si VC _varía y lo hace en proporción a V _en :

$$V_C = A_V \cdot V_{in}$$

Ahora tenemos que escribir:

$$\Delta V = \Delta V_{in} - \Delta V_C = \Delta V_{in} - A_V \cdot \Delta V_{in} = \Delta V_{in}(1 - A_V)$$

Por lo tanto:

$$\Delta I = \frac{\Delta V_{in}(1 - A_V)}{R}$$

y:

$$R_{eff} = \frac{\Delta V_{in}}{\Delta I} = \Delta V_{in}\cdot \frac{R}{\Delta V_{in}(1 - A_V)} = \frac{R}{1 - A_V}$$

Teniendo en cuenta que _AV es un número negativo (un amplificador de emisor común invierte la señal), esto nos dice que la resistencia efectiva es la resistencia real dividida por la ganancia del amplificador.

En otras palabras, si V _in varía un poco, el extremo más alejado de la resistencia oscila en la dirección opuesta en una cantidad mucho mayor, lo que hace que la corriente sea mucho mayor de lo que sería de otro modo, lo que hace que la resistencia parezca mucho más pequeña. de lo que en realidad es.