Somos capaces de mirar directamente al sol cerca de la puesta y la salida del sol, lo que demuestra claramente el hecho de que nuestra atmósfera atenúa la luz visible. Imaginemos que sigue el típico perfil de atenuación.
Dónde es el coeficiente de atenuación de masa en unidades de , y es el espesor de masa (o la densidad de área, creo que tiene algunos nombres) en unidades de .
El efecto de la luz solar "suave" se predice entonces como resultado del hecho de que el espesor de la masa de la atmósfera entre nuestros ojos y el sol diverge bastante rápido a medida que el ángulo del sol cae a cero grados sobre el horizonte.
Digamos que una persona está de pie en la Tierra (perfectamente esférica), con los ojos en una elevación conocida, mirando al sol que se encuentra en un ángulo conocido sobre el horizonte. ¿Cuál es la expresión del espesor de masa del aire en esa línea de visión?
La razón por la que encuentro que esto no es trivial es que no puedo determinar si el perfil de densidad de la atmósfera debería importar o no. Podría reducirlo a geometría simple y obtener una respuesta, pero ¿hay un argumento coherente para que eso sea correcto? Con una expresión clara, en realidad tengo curiosidad si pudiera medir el coeficiente de atenuación de masa con solo una imagen digital. La intensidad del sol comienza siendo constante sobre el círculo, y conoces exactamente el ángulo entre la parte superior e inferior del sol. Entonces, si pudiera extraer datos de intensidad sobre el diámetro vertical, tal vez podría hacer un ajuste de función de mínimos cuadrados para extraer ese coeficiente de atenuación, e incluso hacerlo para cada uno de los 3 colores. No planeo hacer eso, pero sería un proyecto científico genial.
En primer lugar, la atenuación atmosférica en la región visible se debe principalmente a la dispersión, no a la absorción molecular como en las regiones infrarroja y de microondas. Quizás esto no sea tan importante para su pregunta, pero es bueno tenerlo en cuenta. La luz no desaparece, solo cambia de dirección.
Si tiene el perfil de densidad de la atmósfera, denotemoslo , dónde es la altura sobre el nivel del mar, puede calcular lo que llama espesor de masa (lo llamaré columna de masa inclinada y lo denotaré ), usando esta integral:
o este:
dónde es el ángulo de elevación del sol y es el radio de la tierra. Estas fórmulas son para un observador ubicado al nivel del mar.
Esto supone que la luz viaja directamente a través de la atmósfera. Esta suposición funciona razonablemente bien para ángulos de elevación altos, pero para ángulos más bajos (piense en puestas de sol) debe tener en cuenta la refracción atmosférica y quizás también algunos efectos de dispersión adicionales.
Tu experimento con la cámara digital podría funcionar en teoría, pero tal vez no sea tan fácil como te gustaría. En primer lugar, debe tener en cuenta la refracción al calcular la columna de masa inclinada como expliqué anteriormente. La refracción depende de la longitud de onda, por lo que tendrá que hacerlo para cada color. En segundo lugar, solo la dispersión de Rayleigh será proporcional a . También tendrá dispersión de Mie debido a los aerosoles. Esto dependerá de las cargas de aerosoles en la atmósfera que serán variables. La dispersión de Mie también será más importante para ángulos de elevación bajos, ya que una parte más grande del camino a través de la atmósfera estará en las partes bajas, que tienen cargas de aerosoles más altas.
Voy a suponer que la atmósfera es de densidad constante y resolveré el problema. Recogeremos las piezas de esta suposición más adelante. A continuación, desecharé la especificación de que el observador está a una altura distinta de cero. No es gran cosa, solo pon la cámara en el suelo.
Dado que la atmósfera tiene una densidad constante en todas las alturas, tiene un límite definido. La altura de la parte superior de la atmósfera es entonces fácil de calcular. Simplemente divida la masa de la atmósfera por la densidad y el área de la superficie de la Tierra.
Además, asumimos que conocemos el ángulo de visión. Eso da suficiente información para formular el triángulo con la ley de los cosenos.
La ecuación se escribe usando la ley de los cosenos combinada con la inspección. El lado opuesto al ángulo grande es el radio de la Tierra más la altura de la atmósfera. Otro lado del triángulo es el radio de la Tierra. El lado final es lo desconocido que queremos.
Ahora tenemos suficiente información para trazar esto.
Como se predijo, esto obtiene la altura de la atmósfera a medida que el ángulo llega a pi/2. A medida que el ángulo llega a cero, el valor pasa a . Para obtener la masa-espesor multiplique esto por la densidad.
Por qué esto podría ser una aproximación decente
Ahora dirás, "pero la atmósfera no es de densidad constante". Creo que se me ha ocurrido un buen contraargumento.
Digamos que la densidad es la mitad del valor del nivel del mar. Eso aumentará la altura de la atmósfera por un factor de dos. Así que resuelvo la ecuación anterior con ese nuevo número. No es exactamente lineal con , pero encontraremos que el valor de es aproximadamente el doble de su valor anterior. Pero luego multiplicamos por que es la mitad del valor del nivel del mar. ¡Eso significa que llegamos a nuestro número original! De hecho, tracé esto para todas las densidades. Esto es para fines de ejemplo, por lo que supuse un ángulo arbitrario desde el horizonte de 0,1 radianes.
Probablemente menos de 1/20 de la atmósfera está por debajo de una densidad de . ¿Quizás el gráfico anterior es lo suficientemente plano en ese rango? ... pero tal vez no. El método no es tan bueno como esperaba. La distribución de altitudes muy altas de nuestra atmósfera superior realmente requiere una contabilidad más exacta, pero dado que la caída de la presión es exponencial, estoy seguro de que sería difícil.
OSE
dmckee --- gatito ex-moderador
Alan Romero