Esta es una combinación de dos de mis preguntas anteriores ( pregunta 1 y pregunta 2 ) que están relacionadas.
Estoy tratando de aprender cómo se transporta la energía en los componentes eléctricos y magnéticos de una onda plana y cómo esos campos y energías se ven afectados por una barrera atenuante.
En las figuras 1-4, una onda plana a una frecuencia de 4 MHz con una intensidad de campo eléctrico E 0 = 377 V/m y una intensidad de campo magnético H 0 = 1 A/mestá viajando en el espacio libre. Las figuras 1 y 3 muestran una antena dipolo y las figuras 2 y 4 muestran una antena de cuadro. Las antenas son resonantes a 4 MHz, tienen áreas de captura de igual tamaño y no tienen pérdidas. Mi intención es que, por simplicidad, no introduzcan ninguna de las propiedades típicas de antenas o inductores; más bien, actúan como sensores perfectos de las intensidades de campo EM, convirtiendo el 100 % de la energía que encuentran en corriente. Ambas antenas también están diseñadas para tener una impedancia de salida equivalente idéntica [según la sugerencia de Andy alias]. Suponga que en las figuras 3 y 4, cada antena se coloca a una distancia de la barrera de modo que sus áreas de captura encuentren intensidades de campo iguales y que la barrera sea un plano infinito.
La figura 1 muestra una antena dipolo que se encuentra con un campo eléctrico de intensidad E0 = 377 V/m .
La figura 2 muestra una antena de cuadro que se encuentra con un campo magnético de fuerza H0 = 1 A/m .
Gracias a Andy alias y otros, tengo entendido que las energías transportadas en los campos eléctrico y magnético de una onda plana son iguales, una transmite la energía como voltaje y la otra como corriente, respectivamente, de modo que la antena emite en la Fig. 1 y La figura 2 son iguales.
yo higo 1 = yo higo 2
No sé cómo calcular la salida de corriente de cada antena, pero si la ley de Ohm fuera algo análoga, en ambos casos sería 1A.
La figura 3 muestra una barrera conductora que atenúa el campo eléctrico E0 en 50 dB y una antena dipolo.
En este caso, el campo eléctrico atenuado E 1 = 1,19 V/m . Una vez más, no sé cómo calcularlo, pero si la ley de Ohm fuera análoga, la corriente de salida de la antena en la figura 3 sería de aproximadamente 3,77 mA.
La figura 4 muestra la misma barrera conductora, que es más delgada que una profundidad de piel a 4 MHz, y una antena de cuadro.
Gracias a Neil_UK, analogsystemsrf y Andy aka, tengo entendido que una barrera conductora atenúa un campo magnético de CA a una cantidad determinada por la frecuencia del campo y el material y el grosor de la barrera. Se requiere una barrera relativamente gruesa para atenuar las bajas frecuencias y la atenuación proporcionada por un espesor dado aumenta con la frecuencia. También tengo entendido que si el campo E está fuertemente atenuado y el campo H está muy débilmente atenuado, el campo H se propaga con una fuerza que disminuye por el cuadrado de la distancia desde la barrera.
Entonces, si la barrera es extremadamente delgada, la corriente de salida de la antena en la Fig. 4 se aproximaría a 1A, suponiendo que la Ley de Ohm nos lleve a algún lugar en el estadio y que la antena esté bastante cerca de la barrera.
Entonces, mi pregunta tiene 3 partes:
¿Qué le sucede a la onda plana en la barrera? Sé que los campos E y H de una onda plana están en fase entre sí, así que supongo que cuando la onda golpea la barrera, los campos se desfasan entre sí y el comportamiento (o el comportamiento si lo prefiere) ) se parece más a la radiación de campo cercano, en la que E o H pueden dominar. ¿Está esto cerca de ser correcto?
¿Cómo se puede calcular la salida de la antena en la Fig. 4, I Fig. 4 ? Si la barrera está hecha de lámina de cobre, según lo que dijo analogsystemsrf, creo que podría calcular la salida de la antena en función de 8,6 dB de atenuación por profundidad de piel en la frecuencia de interés, y una fracción de 8,6 dB en un espesor de menos que una profundidad de piel. ¿Está bien?
¿Cuáles son las fórmulas que se usarían para calcular la corriente de salida de la antena en cada uno de los ejemplos anteriores? Si alguien quiere tomarse el tiempo para señalar las fórmulas que podrían usarse con antenas reales, sería fantástico.
correcciones
Unas semanas después de publicar esta pregunta, aprendí que los campos E y H en una onda plana no actúan de forma independiente, lo que significa que no requieren consideraciones de blindaje por separado. En otras palabras, para ondas planas, la efectividad del blindaje magnético es equivalente a la efectividad del blindaje eléctrico. Entonces, mi discusión de la figura 4 contiene errores y mi pregunta de 3 partes contiene suposiciones incorrectas. La corriente inducida en la antena de la figura 4 sería la misma que la inducida en la figura 3. Consulte la respuesta aceptada a esta pregunta para obtener más aclaraciones y la respuesta a la parte 1 de mi pregunta anterior sobre lo que sucede cuando la onda plana golpea la barrera.
Cuando la onda EM ilumina la lámina resistiva, inducirá que fluyan corrientes en ella. Estas corrientes irradiarán nuevas ondas EM, la hoja se convierte en una nueva antena. Como tal, tendrá un conjunto de ondas de campo cercano (no radiante) y de campo lejano (irradiante) que viajan hacia el exterior.
La impedancia en la barrera no es de 377 ohmios. La corriente que calcularías allí tendría una proporción diferente. Solo varias longitudes de onda en el campo lejano se habría extinguido la onda no radiante (evanescente), dejando la onda radiante limpia, que ahora tendría su relación eléctrica/magnética de 377 ohmios.
Sería un trabajo complicado calcular las corrientes en la barrera dada la onda EM incidente, especialmente debido a la onda reflejada, la transmisión parcial a través de la barrera y la re-radiación desde ambos lados, todo con una impedancia bastante diferente a la de espacio libre.
Este tipo de cosas se hace con solucionadores de campo, en lugar de ecuaciones.
Andy alias
corsello